Теоретическая электротехника в электрооборудовании. Калинин В.Ф - 177 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

( )
( )
−
−
−
−
++
π
µ
=
2
2
2
3
2
2
2
3
2
3
2
2
2
2
3
4
3
1
2
0
0
4
3
lnln
4
1
2
rr
rr
r
r
rr
r
r
r
L
.
Первое слагаемое обусловлено магнитным полем внутри жилы, второе – полем между жилой и оболочкой, два
последних слагаемых – полем внутри оболочки.
Обратим внимание, что индуктивность определяется отношением радиусов, а не их абсолютными значениями.
В случае, когда оболочка достаточно тонка
(
)
223
rrr
<<−
,
+
π
µ
=
1
2
0
0
ln
4
1
2
r
r
L
.
12.4. Поле находим, интегрируя уравнение закона полного тока в дифференциальной форме
,rot
jH
=
которое
в
условиях
задачи
перепишем
в
виде
( )
1/
1
rot
+
=
∂
∂
==
ar
j
Hr
rr
Hj
a
azz
.
Интегрируя
это
уравнение
,
получаем
(
)
[
]
CararjaHr
a
+−= ln
0
.
Постоянная
С
определяется
из
условия
0==
α
HH
при
0
0
=
r
aC
aC
1
lnln0 =−=
.
Тогда
+−==
α
1ln1
0
a
V
r
a
jaHH
.
12.5.
1)
L
q
1
=γ
–
линейная
плотность
заряда
.
2)
+
−
−
επ
γ
=
επ
γ
=
2
1
2
1
4
4
0
2
2
0
2
L
r
L
r
q
x
dxq
dF
–
сила
dF
,
с
которой
заряд
dq
1
действует
на
заряд
dq
2
,
помещённый
в
точке
С
;
dxdq
γ=
–
элементарный
заряд
элементарного
отрезка
;
х
–
расстояние
между
зарядами
dq
1
и
dq
2
.
3)
+
−
−
επ
γ
=
επ
γ
=
∫
+
−
2
1
2
1
4
4
0
2
2
2
2
0
2
L
r
L
r
q
x
dxq
F
L
r
L
r
,
интегрирование
уравнения
(2)
в
пределах
2
L
rx
±=
,
так
как
при
переходе
от
одного
элемента
к
другому
направление
силы
не
меняется
.
5
22
108
1222
21
0
102,1
06,005,04
107,6103,3
108,8
1
4
1
−
−−
−
⋅=
−⋅
⋅⋅⋅
⋅
⋅⋅π
=
−
επ
=
Lr
qq
F
Н
.
12.6.
R
q
π
=γ
2
1
;
dldq
γ=
;
( )
2
22
0
2
2
0
2
1
4
4
hR
dlq
AC
dqq
dF
+επ
γ
=
επ
=
;
AC
OC
FdFdFddFdF
1121
2cos2coscos =α=α+α=
;

Страницы