Теоретическая электротехника в электрооборудовании. Калинин В.Ф - 176 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

а составляющая поля в направлении оси
y
.cos
2
cos
1
β
π
=β=
r
dy
a
J
dHdH
y
Из рисунке 12.5 следует, что
β= cos/
xr
;
(
)
x
yy
1
tg
−
=β
;
ββ−=
2
1
cos/
dxdy
.
При этом
( )
β
π
−=
d
a
J
dH
y
2
, а
( )
12
1
2
22
β−β
π
=β
π
=
∫
β
β
a
J
d
a
J
H
y
.
Составляющая элементарного поля в направлении оси
х
β
β
β
π
=
d
a
J
dH
x
cos
sin
2
и
(
)
( )
2
2
2
2
1
2
2/
2/
ln
4cos
cos
ln
2
а
yx
а
yx
a
J
a
J
H
x
++
−+
π
=
β
β
π
=
.
На оси
y
при
12/ <<
y
а
+
π
−= K
2
2
12
1
1
2
y
a
y
J
H
x
.
Если
ay
2
≥
,
то
с
погрешностью
не
более
2 %
y
J
H
x
π
−=
2
,
т
.
е
.
поля
тока
ленты
на
оси
y
такое
же
,
как
поле
тока
,
сосредоточенного
на
оси
ленты
.
На
оси
х
при
12/ <<
хa
+
π
−=
K
2
2
12
1
1
2
x
a
x
J
H
y
,
т
.
е
.
практически
на
таком
же
расстоянии
,
как
и
по
оси
у
,
поле
тока
ленты
можно
считать
,
как
поле
тока
,
сосредоточенного
на
оси
ленты
.
12.3.
Индуктивность
кабеля
целесообразно
определить
,
вычислив
энергию
магнитного
поля
W
(
на
единицу
длины
кабеля
)
из
выражения
2
2
0
JL
W
=
.
С
другой
стороны
,
∫∫
=
π
µ
=µ=
3
0
2
0
2
0
2
22
1
r
r
drrHdVHW
,
где
V
–
объём
на
единицу
длины
.
Применяя
закон
полного
тока
,
определяем
напряжённость
поля
:
•
при
1
0
rr
<<
получим
2
1
1
2
r
rJ
H
π
=
;
•
при
21
rrr
<<
находим
r
rJ
H
π
=
2
2
;
•
при
32
rrr
<<
напряжённость
( )
2
2
2
3
22
3
3
2
rrr
rr
JH
−π
−
=
.
Тогда
(
)
( )
dr
rrr
rrJ
r
drJ
dr
r
rJ
W
r
r
r
r
r
∫∫ ∫
−
−
π
µ
+
π
µ
+
π
µ
=
3
2
1 3
1
2
2
2
3
22
3
2
0
0
2
0
4
1
32
0
444
.
Индуктивность
кабеля
на
единицу
длины

Страницы