Теоретическая электротехника в электрооборудовании. Калинин В.Ф - 65 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

Напряжения во второй и третьей фазах получаются путём замены в этом уравнении ω
t
соответственно на
3
2π
−ω
t
и
3
4π
−ω
t
. Это даёт
( )
331ф
3sin
3
2
sin ψ+ω+
π
−ω=
tUtUu
mmВ
;
( )
331ф
3sin
3
4
sin ψ+ω+
π
−ω=
tUtUu
mmС
.
Таким образом, в то время как основные гармоники смещены по фазе друг относительно друга на 120°, высшие
гармоники во всех трёх направлениях совпадают по фазе. Поэтому в линейных напряжениях (проводах) высших
гармонических не будет, и они будут синусоидальными (если, конечно, фазные напряжения не содержат пятой или седьмой
гармоники).
Рис. 5.16
Если три одинаковые фазы нагрузки подключены к генератору по схеме звезды, то на нагрузку будут действовать
синусоидальные напряжения. Схемы для третьей гармоники показана на рис. 5.16. Здесь
(
)
33ф3ф3ф3
3sin ψ+ω====
tuuuuu
mСВАN
.
При этом легко показать, что
i
3
A
=
i
3
B
=
i
3
C
=0. Поэтому
u
3
A
=
u
3
B
=
u
3
C
= 0.
Если нулевые точки генератора и нагрузки соединить между собой, как это показано на рис. 5.9, то через линейные
провода и нулевой провод будет циркулировать ток утроенной частоты. Он создаёт в фазах нагрузки падение напряжения
утроенной частоты и, таким образом, делает несинусоидальным также напряжение на нагрузке.
5.7. МЕТОД СИММЕТРИЧНЫХ СОСТАВЛЯЮЩИХ
ДЛЯ РАСЧЁТА НЕСИММЕТРИЧНЫХ ТРЁХФАЗНЫХ СИСТЕМ
Запишем действующие значения симметричной системы ЭДС:
3
4
.
3
2
..
;;
π
−
π
−
===
j
CC
j
B
B
AA
eEEeEEЕE
.
Обозначим
2
3
2
1
3
2
jea
j
+−==
π
,
тогда
01;;1;
2
3
2
1
2423
3
4
2
=++===−−==
π
π
aaaaeajea
j
j
.
Рис. 5.17
A
E
&
3
2π
3
2π
3
2π
AB
EaE
&&
2
=
AC
EaE
&&
=
AB
EaE
&&
=
A
E
&
AC
EaE
&&
2
=
3
2π
3
2π
3
2π
A
E
&
B
E
&
C
E
&
U
3
A
U
3
B
U
3
C
N'
N
U
3ф
А
U
3ф
В
U
3ф
С
I
3
A
I
3
B
I
3
C
Z
A
Z
B
Z
C
A
B
C
U
N

Страницы