Трехфазные цепи в электрооборудовании. Калинин В.Ф - 12 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

Поскольку при симметричной нагрузке как при соединении треугольником, так и при соединении звездой, угол между
линейным напряжением
U
BC
и линейным током I
А
равен 90° – ϕ, то показание ваттметра будет
(
)
.sin90cos ϕ=−ϕ=
ABCABCW
IUIUP
o
Для получения суммарной реактивной мощности показание ваттметра нужно умножить на 3
,sin33
лл
ϕ== IUPQ
W
где
.arctg
R
X
=ϕ
В данном случае
X > 0, т.е. нагрузка носит индуктивный характер.
ТРЕХФАЗНОЕ ВРАЩАЮЩЕЕСЯ МАГНИТНОЕ ПОЛЕ
Большим достоинством трехфазных систем является легкость получения вращающегося магнитного поля. Это дает
возможность создания большого класса трехфазных электрических машин переменного тока – генераторов и двигателей.
Пусть через катушку, показанную на рис. 13, проходит синусоидальный ток
i. Катушка условно изображена в виде вит-
ка, причем точка и крестик указывают направление тока: точкой обозначено острие, а крестиком – конец стрелки. По правилу
буравчика определено направление вектора.
Рис. 13
магнитной индукции В. В среде с постоянной магнитной проницаемостью магнитная индукция в любой точке поля пропор-
циональна по величине току, создающему магнитное поле. Поэтому, если
,cos tIi
m
ω
=
то и В также изменяется по закону
tBВ
m
ω= cos (В
m
– максимальное значение магнитной индукции в центре катушки), когда ток отрицателен, вектор магнит-
ной индукции имеет противоположное напряжение.
Таким образом, магнитное поле изменяется (пульсирует) вдоль оси катушки. Такое магнитное поле катушки называется
пульсирующим.
Условимся круговым вращающимся магнитным полем называть магнитное поле, ось которого равномерно вращается,
причем значение магнитной индукции на этой оси неизменно. Легко убедиться в том, что магнитное поле, пульсирующее по
закону синуса или косинуса, может рассматриваться как результат наложения двух полей, вращающихся в противоположные
стороны со скоростью, равной угловой частоте переменного тока, и имеющих амплитуду, вдвое меньшую амплитуды пуль-
сирующего поля (см. рис. 13). Действительно, если косинусоидальную функцию выразить через экспоненциальную в виде
,
2
cos
tjtj
ee
t
ω−ω
+
=ω
то магнитная индукция запишется как
,
22
tj
m
tj
m
e
B
e
B
B
ω−ω
+=
где
tj
e
ω
– единичный вектор, вращающийся с угловой скоростью ω в положительном направлении (против движения часо-
вой стрелки), вектор с отрицательным показателем вращается в противоположную сторону.
tj
m
e
B
ω−
2
tj
m
e
B
ω
2
i

Страницы