Составители:
Сегнетоэлектрическими свойствами обладают и кристаллы титаната
бария при температуре ниже 120°С (120°С – точка Кюри титаната бария).
При температуре t > 120°С титанат бария имеет кубическую структуру
(рис. 7.8), не обладает спонтанной поляризацией и не является сегнето-
электриком. При t ≤ 120°С структура становится тетрагональной а эле-
ментарная ячейка кристаллической решетки, имевшая кубическую форму,
принимает форму прямоугольного параллелепипеда с квадратным осно-
ванием. В процессе этой деформации ион титана оказывается не в центре
ячейки, а в одном из двух устойчивых положений. Этим двум возможным
позициям (А и В на рис. 7.8) соответствует спонтанная поляризация про-
тивоположных знаков. Под действием переменного электрического поля
ион титана может переместиться с позиции А в позицию В и наоборот.
При температуре 4°С происходит второй фазовый переход, при котором
структура из тетрагональной превращается в орторомбическую.
На основе кристаллического титаната бария была создана керамика
титаната бария, представляющая собой смесь керамического и поликри-
сталлического материалов с первоначально хаотическим расположением
монокристаллов. Подвергая поликристаллический титанат бария воздей-
ствию внешнего постоянного электрического поля при температурах, ле-
жащих в области точки Кюри, можно изменить направление спонтанной
поляризации в отдельных монокристаллах, ориентировав спонтанную по-
ляризацию в них по направлению внешнего приложенного поля. При
сравнительно длительном воздействии на керамику постоянного электри-
ческого поля в ней после снятия поля сохраняется остаточная поляриза-
ция, вследствие чего керамика становится в известной степени подобной
однодоменному монокристаллу и, в частности, приобретает свойства пье-
зоэлектрического вещества.
Рис. 7.8. Структура кристалла титаната бария: 1 – барий, 2 – кислород, 3 – титан
Описанный технологический процесс называется поляризацией кера-
мики, а керамика, подвергнутая такой обработке, называется
поляризо-
ванной.
Наложение незначительного переменного сигнала на большое
130
Сегнетоэлектрическими свойствами обладают и кристаллы титаната
бария при температуре ниже 120°С (120°С – точка Кюри титаната бария).
При температуре t > 120°С титанат бария имеет кубическую структуру
(рис. 7.8), не обладает спонтанной поляризацией и не является сегнето-
электриком. При t ≤ 120°С структура становится тетрагональной а эле-
ментарная ячейка кристаллической решетки, имевшая кубическую форму,
принимает форму прямоугольного параллелепипеда с квадратным осно-
ванием. В процессе этой деформации ион титана оказывается не в центре
ячейки, а в одном из двух устойчивых положений. Этим двум возможным
позициям (А и В на рис. 7.8) соответствует спонтанная поляризация про-
тивоположных знаков. Под действием переменного электрического поля
ион титана может переместиться с позиции А в позицию В и наоборот.
При температуре 4°С происходит второй фазовый переход, при котором
структура из тетрагональной превращается в орторомбическую.
На основе кристаллического титаната бария была создана керамика
титаната бария, представляющая собой смесь керамического и поликри-
сталлического материалов с первоначально хаотическим расположением
монокристаллов. Подвергая поликристаллический титанат бария воздей-
ствию внешнего постоянного электрического поля при температурах, ле-
жащих в области точки Кюри, можно изменить направление спонтанной
поляризации в отдельных монокристаллах, ориентировав спонтанную по-
ляризацию в них по направлению внешнего приложенного поля. При
сравнительно длительном воздействии на керамику постоянного электри-
ческого поля в ней после снятия поля сохраняется остаточная поляриза-
ция, вследствие чего керамика становится в известной степени подобной
однодоменному монокристаллу и, в частности, приобретает свойства пье-
зоэлектрического вещества.
Рис. 7.8. Структура кристалла титаната бария: 1 – барий, 2 – кислород, 3 – титан
Описанный технологический процесс называется поляризацией кера-
мики, а керамика, подвергнутая такой обработке, называется поляризо-
ванной. Наложение незначительного переменного сигнала на большое
130
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 128
- 129
- 130
- 131
- 132
- …
- следующая ›
- последняя »
