Составители:
Рубрика:
222222
222222
pp
pp
приkc
приkc
ωωωω
ωωωω
≤−=
≥+=
.
Дисперсионная зависимость такого типа показана на рис.23. Очевидно, что для частот
выше
ω
p
=10–30MHz ионосфера дисперсивна, т.е. прозрачна.
Рис.23. Дисперсионная зависимость
ω
(k) электромагнитных волн в атмосфере происхождение которой
связано с наличием электрических зарядов в ионосфере существованию колебаний зарядов на так
называемой плазменной частоте
ω
р
. Ниже этой частоты существует область затухания электромагнитных
волн – реактивная область; выше этой частоты – дисперсивная область частот. Плазменная частота
зависит от времени суток и равна 10–30 MHz.
Это типичные частоты TV передатчиков и радиостанций FM (УКВ). Очевидно,
ионосфера дисперсивна и для частот видимого света (
ω
≈10
14
Hz). В то же время для
широковещательных радиостанций AM (частоты
≈10
3
kHz) ионосфера ведет себя как
реактивная среда. Электромагнитные волны экспоненциально затухают в ней (но не
поглощаются) и отражаются от ионосферы снова к Земле. Это и создает возможность
передачи длинных радиоволн на большие расстояния.
5. ВОЛНЫ ДЕ-БРОЙЛЯ. Дисперсионное соотношение справедливо также для
квантовых частиц, описываемых волнами де-Бройля. Частице с импульсом
p
соответствует волновой вектор
k, определяемый из соотношения p=hk. Кроме того,
частица с энергией
Е имеет волновую частоту
ω
, поскольку E=h
ω
. Объединяя эти два
соотношения, можно получить классическое соотношение между энергией
Е и
волновым вектором
k для частицы с массой m :
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 49
- 50
- 51
- 52
- 53
- …
- следующая ›
- последняя »
