Лабораторный практикум по общей физике. Оптика. Карпов А.В - 31 стр.

  Рис. 3. Распределение интенсивности света при прохождении дифракционной решетки. а)
график функции A2 (θ ) , описывающий интерференцию света от N щелей; б) график функции

A2 (θ ) , описывающий интенсивность света от одной щели; в) результирующая интенсивность
                            света для дифракционной решетки


      Анализируя формулу (5.2), можно показать [2], что при отклонении от направления θ m на
величину
                                               λ         λ
                                      δθ = ±        =±                                  (5.6)
                                               Nd        D
интенсивность I (θ ) обращается в нуль, т.к. в результате интерференция волны от всех щелей решетки
"гасят" друг друга. Таким образом, величина δθ определяет полуширину главных максимумов, их
резкость: максимумы тем уже и тем больше их интенсивность, чем больше число щелей N имеет
решетка.
      В лабораторной работе, схема которой дана на рис. 4 (опыты проводятся на направляющей рис.
5), излучение лазера с длиной волны излучения λ = 670 нм падает на дифракционную решетку.
                                             31