ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
Согласно рис. 1.4 величина h является функцией координаты X и связана с ней соотношением
22
0
xRRhh −−+= . (1.19)
Разлагая третий член соотношения (1.19) в биноминальный ряд и отбрасывая все члены ряда за ис-
ключением двух первых, получим окончательно
R
x
hh
2
2
0
+= . (1.20)
Производя замену переменной из 1.17, получим
)1(
2
0
Xhh +=
. (1.21)
Тогда уравнение (1.18) примет вид
()
+
−µ
=
3
2
2
к
2
00
1
18
X
XX
h
R
h
u
dX
dP
, (1.22)
где
0
к
к
2Rh
x
X =
значение координаты сечения выхода материала.
Интегрируя (1.21), получим
()
()
+−+
−
−−−
µ
= CXX
x
XXXXX
h
R
h
U
P
к
2
к
2
2
2
к
2
к
2
00
arctg 31
1
)135(
32
9
. (1.23)
Постоянная интегрирования С находится из условия выхода материала из области деформации
()
0
=
XP ; const
=
=
ϑ
U ;
0
=
τ
()
к
2
кк
2
к
2
к
arctg31
1
31
XXX
X
X
C −−
+
+
=
.
Величина С = 5Х
3
к
представляет собой хорошее приближение в рассматриваемой области. Из урав-
нения (1.21) следует, что в точках
к
XX ±= (где Х = X
к
представляет собой точку максимального давле-
ния) тангенс угла наклона кривой давления равен нулю. Так как функция f(Х, X
к
) может быть как поло-
жительной, так и отрицательной, то уравнение (1.21) имеет два корня, представляющие интерес, а
именно
Х = –X
н
и Х = +X
к
(где Х
н
– координата сечения входа). Уравнение (1.21) показывает, что в этих точках
должны существовать следующие условия
(
)
(
)
3
кккн
5, xXCXXf −=−= ; (1.24)
(
)
(
)
3
кккн
5, xXCXXf +=+=− . (1.25)
Отсюда видно, что –
()( )
кнкн
,, XXfXXf −−= . Следовательно, между X
к
и X
н
существует только одно
функциональное соотношение, которое показано на рис. 1.5.
0
0,2
0,4
0,6
0,8
Xн
Xк
Рис. 1.5 График зависимости X
к
от X
н
Гидростатическое давление жидкости, возникающее между валками, стремится раздвинуть валки.
Эта сила называется распорным усилием и определяется интегрированием функции изменения
удельного давления по дуге захвата
∫
−
µ
==
к
н
0
0
4
3
2
X
X
n
h
URL
PdXRhLF
×
X
н
X
к
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 9
- 10
- 11
- 12
- 13
- …
- следующая ›
- последняя »
