ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
×
()()()
()
−++++−
+
−
ннкк
2
к
2
н
3
ккн
2
н
нк
arctgarctg3115
1
XXXXXXXXX
X
XX
(1.26)
Мощность, необходимая для приведения обоих валков в движение, легко определяется, если извес-
тен крутящий момент на них.
Крутящий момент на площадке dx валка равен
,LdxRdM
b
τ
=
(1.27)
где
b
τ – напряжение сдвига, которое по аналогии с уравнением для плоской щели равно
(
)
dX
dP
X
Rh
h
h
dx
dP
b
2
0
0
1
2
+==τ
. (1.28)
Тогда из (1.27) с учетом (1.21) и (1.28) следует, что
()
()
()
,
1
2
3
1
2
2
2
2
2
2
к
2
0
2
0
0
0
0
dX
X
XX
LR
h
R
U
dX
dP
XRLh
Rh
Rh
RLdXRhRLdxdM
bb
+
−
ϑµ=
=+=τ=τ=
откуда
(
)
()
()
к
0
2
2
2
к
2
0
2
3
1
2
3
к
н
X
h
R
RLUdX
X
XX
h
R
RLUM
X
X
ϕµ=
+
−
µ=
∫
−
. (1.29)
Мощность привода определяется по формуле
()
к
0
2
2
6
2
2 X
h
R
LU
R
MU
MN
n
ϕµ==ω= , (1.30)
где ω– угловая скорость валков
()
(
)
()
()( )
2
н
нкнк
нк
2
кк
1
1
arctgarctg1
X
XXXX
XXXX
+
++
−−+=ϕ
. (1.31)
Довольно простое выражение для вычисления распорного усилия получено в работе [7]:
(
)
2
0
4
h
hhR
UP
−
µ= ; (1.32)
∫
−µ==
h
h
n
hh
uRLPdxLF
0
11
2
0
. (1.33)
Величина максимального давления по (1.32) составляет примерно 0,75 от максимального давления,
определяемого по методу Гаскелла. Дальнейшее усовершенствование теории симметричного процес-
са вальцевания полимерных материалов проводится по линии совместного решения уравнения пере-
носа количества движения и реологических характеристик неньютоновских жидкостей. В частности,
в работах [6, 8, 9] предложен метод расчета поля скоростей, напряжений сдвига, удельного давления
в области деформации, распорного усилия и технологической мощности в процессе симметричного
вальцевания аномально-вязких полимерных материалов со степенной зависимостью между напряже-
нием и скоростью сдвига
∂
ϑ∂
∂
ϑ∂
µ=τ
−
yy
x
n
x
1
1
, (1.34)
где
1
µ и n – реологические константы.
В этом случае система дифференциальных уравнений имеет вид
∂
ϑ∂
∂
ϑ∂
µ=τ
=
τ
=
−
.
;0
;
1
1
yy
dy
dP
dy
d
dx
dP
x
n
x
(1.35)
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 10
- 11
- 12
- 13
- 14
- …
- следующая ›
- последняя »
