Многофотонные процессы в атоме - 38 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ВГУ | Воронеж

Составители: 

Рубрика: 

38
()()()(),
nnn
Ht
Ψ r,t=EtΨ r,t
rr
(4.20)
где время рассматривается как медленно меняющийся параметр, становят-
ся квазистационарными.
Нашей целью является определение вероятности ионизации в зави-
симости от амплитуды напряженности внешнего поля Е и его частоты ω.
Сравнение возмущения дискретных и непрерывных состояний
Рассмотрим движение электрона вдоль оси z, по которой направлен
вектор напряженности внешнего поля. Типичная зависимость эффективно-
го потенциала U(z, t) от времени t изображена на рисунке.
U(z, t)
0 z
E(t)
E
n
0
Пусть ширина квазистационарных состояний, с которых происходит
ионизация, мала по сравнению с их энергией. Это имеет место, когда ам-
плитуда возмущения Е << Е
ат
.
Как правило, возмущение конечного состояния значительно сильнее,
чем возмущение начального состояния. Физически этот эффект объясняет-
ся более слабой связью электрона с атомом в конечном состоянии. Поэто-
му в (4.4) начальное состояние можно оставить невозмущенным, то есть
положить E
n
(t) =
(0)
n
E
и рассмотреть лишь возмущение конечного состоя-
ния, принадлежащего к непрерывному спектру.
Пренебрежем потенциальной энергией электрона в поле атома в ко-
нечном состоянии. Это, безусловно, справедливо при ионизации отрица-
тельного иона, когда остов представляет собой нейтральный атом и потен-
циал носит короткодействующий характер. Если же ионизируется ней-
тральный атом, то наличие кулоновского поля остова не позволяет априо-
ри пренебречь потенциальной энергией электрона. Однако, как следует из
дальнейшего, если претендовать лишь на экспоненциальную точность, то
полем остова всегда можно пренебречь. 
                 r                    r
      H (t )Ψ n (r, t ) = En (t )Ψ n (r, t ),                   (4.20)
где время рассматривается как медленно меняющийся параметр, становят-
ся квазистационарными.
      Нашей целью является определение вероятности ионизации в зави-
симости от амплитуды напряженности внешнего поля Е и его частоты ω.

      Сравнение возмущения дискретных и непрерывных состояний
      Рассмотрим движение электрона вдоль оси z, по которой направлен
вектор напряженности внешнего поля. Типичная зависимость эффективно-
го потенциала U(z, t) от времени t изображена на рисунке.

                 U(z, t)
             0                                              z
                                                            E(t)




                                                              0 
                                                             En




      Пусть ширина квазистационарных состояний, с которых происходит
ионизация, мала по сравнению с их энергией. Это имеет место, когда ам-
плитуда возмущения Е << Еат.
      Как правило, возмущение конечного состояния значительно сильнее,
чем возмущение начального состояния. Физически этот эффект объясняет-
ся более слабой связью электрона с атомом в конечном состоянии. Поэто-
му в (4.4) начальное состояние можно оставить невозмущенным, то есть
положить En(t) = En(0) и рассмотреть лишь возмущение конечного состоя-
ния, принадлежащего к непрерывному спектру.
      Пренебрежем потенциальной энергией электрона в поле атома в ко-
нечном состоянии. Это, безусловно, справедливо при ионизации отрица-
тельного иона, когда остов представляет собой нейтральный атом и потен-
циал носит короткодействующий характер. Если же ионизируется ней-
тральный атом, то наличие кулоновского поля остова не позволяет априо-
ри пренебречь потенциальной энергией электрона. Однако, как следует из
дальнейшего, если претендовать лишь на экспоненциальную точность, то
полем остова всегда можно пренебречь.



                                  38

Страницы