Основы теории цепей. Установившиеся режимы. Колесников В.В. - 15 стр.

UptoLike

Составители:

Рубрика:

1.5. Понятие эквивалентности электрических цепей

Одна электрическая цепь может быть преобразована к другой, эк

вивалентной, при этом токи и напряжения на тех участках цепи, ко

торые не подвергались преобразованию, должны остаться неизменны

ми. Часто при анализе электрических цепей рассчитываемая цепь при

водится на основе принципа эквивалентности к более простой цепи,

что позволяет облегчить расчет цепи. Рассмотрим использование прин

ципа эквивалентности на примере обобщенной ветви.

1.6. Обобщенная ветвь и ее уравнение. Законы Кирхгофа для

токов и напряжений ветвей

При анализе электрических цепей стремятся, чтобы число неизвест

ных, т.е. токов либо напряжений ветвей было бы минимальным. При

этом является эффективным объединять пассивные и активные элемен

ты в виде активного двухполюсника, который характеризуется током i

и напряжением u (рис.1.18, а).Такой двухполюсник называется обоб

щенной ветвью. При этом схемы, изображенные на рис.1.18, б, в, г, д в

соответствии с принципом эквивалентности, являются эквивалентны

ми, так как ток i и напряжение u у них не меняются.

Получим уравнения, связывающие ток I и напряжение u в обоб

щенной ветви. Для схемы рис.1.18, б имеем

ЗТК:

0,ii J

23 4

(1.17)

;iiJ

(1.18)

ЗНК:

uiR E

232

. (1.19)

Подставляя выражение (1.18) в (1.19), получим u–(i+I)R = –E

или окончательно

Рис.1.17