Составители:
Рубрика:
16
.uiRJRE1 23
(1.20)
Выражение (1.20) определяет напряжение ветви u через ток J.
Выразим из (1.19) ток
uE
iiJGuGE
R
1
2
33131
и найдем ток ветви через напряжение ветви
.iGuGEJ1 23
(1.21)
На основе полученных выражений (1.20) и (1.21) законы Кирхго
фа можно записать в двух формах: в форме токов и в форме напряже
ний. Если принимаются за неизвестные напряжения ветвей, то в со
ответствии с (1.21), имеем законы Кирхгофа в форме напряжений
ветвей в виде
ЗТК:
11 1
,
nnn
Gu GE J
kk k k k
kkk
1 2
111
333
(1.22)
ЗНК:
1
0.
n
u
k
k
1
1
2
(1.23)
В этом случае ЗТК читается следующим образом: алгебраическая
сумма произведений проводимости kй ветви G
k
на напряжение этой
ветви u
k
равна алгебраической сумме источников тока J
k
и токов,
преобразованных источником ЭДС. Правило знаков: если направле
ние напряжения ветви k от узла, то знак у произведения u
k
G
k
– «+»,
а у токов источников, записанных в правой части и выходящих из
Рис.1.18
a) б)
в)
г)
д)
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 14
- 15
- 16
- 17
- 18
- …
- следующая ›
- последняя »
