Составители:
Рубрика:
25
Условились вектор
I
, удовлетворяющий (17), называть вектором
намагничения, соответствующим данному распределению
μ
и
μ
′
.
Между вектором магнитного момента
m
r
и
I
r
существует зависимость:
∫
′′
=
μτ
Idm (18)
Перейдя к проекциям, получим
∫
=
τ
Idm
, где
I
r
- (интенсивность
намагничения) приобретает значение удельной величины или плотности
магнитного момента в данном объеме.
В дифференциальной форме это запишем:
τ
d
dm
I
=
(19)
2.6. Магнитный потенциал
Переходим к вычислению потенциала магнитных масс. Существуют
несколько подходов к вычислению магнитных потенциалов диполя, сферы и шара.
Рассмотрим некоторые из них.
В лекциях по магниторазведке Воронежского государственного университета
профессор Ю.В.Антонов предлагает такую схему вычисления потенциала.
Для упрощения многих задач рассмотрим схематический магнит с
бесконечно малым расстоянием между полюсами – магнитный диполь или
элементарный магнит. Магнитный момент – пара сил, действующих на
магнит
mlM
r
=
Потенциал – работа по перемещению
единичной массы из точки
P
в ∞ .
Найдем потенциал этих масс для произвольной точки
P
,
l
r
- вектор
направленный от отрицательного заряда к положительному. В точку
P
поместим единичную положительную магнитную
массу.
Действие зарядов на единичную массу:
()
δ
+=
′
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
−
′
=−
′
=
rr
rr
m
r
m
r
m
PU
11
11
NS
+m -m
l
+m -m
P
r
r’
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 24
- 25
- 26
- 27
- 28
- …
- следующая ›
- последняя »
