Составители:
Рубрика:
23
Отсюда можно найти значение силы поля в любой точке; по определению
вектор силы, который обозначают
F
, есть взятый со знаком «-» grad потенциала
()
PΦ по координатам т.
P
Φ−=
P
gradF распишем подробно:
ςηξ
Δ
Φ∂
−=
Δ
Φ∂
−=
Δ
Φ∂
−=
xxx
FFF ;;
.
Исходя из формулы (14), дифференцируя ее, получим:
5553
3
;
3
;
3
r
m
F
r
m
F
r
m
r
m
F
xxx
ξς
ξη
ξ
+=+=+−=
(15)
Если точка
P
находится на продолжении оси диполя с положительной
стороны полюса (первое главное положение
), то из (15) Sr ====
ξ
ς
η
,0,0 и
поэтому
353
23
r
m
r
m
r
m
F
x
=+−=
ξ
; 0,0 ==
zy
FF и, следовательно, в векториальной
форме:
3
2
r
m
F =
.
Если же точка
P
лежит в плоскости, проведенной через диполь
перпендикулярно, (что соответствует второму главному положению
), то 0=
ξ
и из
(15) следует:
0 ,0 ,
3
==−=
zyx
FF
r
m
F
Мы замечаем, что в обоих главных положениях вектор силы действует на
точку
P
со стороны диполя, направленного параллельно или перпендикулярно оси
диполя, и что по величине он обратно пропорционален кубу расстояния точки
P
от
диполя.
Это положение коренным образом выделяет магнитостатику от гравиметрии и
электростатики, где элементарные массы частицы и точечные заряды действуют
обратно пропорционально квадратам расстояния.
Отступая от исходного представления о диполе и вводя представление о
магнитных массах, необходимо выполнить следующее условие.
Сумма всего магнетизма, заключенного как внутри тела, так и на его
поверхности равна нулю:
0=
′
+=
∫∫
ST
ddM
σμτμ
(16)
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 22
- 23
- 24
- 25
- 26
- …
- следующая ›
- последняя »
