Составители:
Рубрика:
42
2
max
5,0 hZM
a
=
При известном из других источников значении I можно найти площадь
поперечного сечения:
I
M
S =
;
радиус сечения цилиндра:
π
S
R = ;
и глубину до верхней кромки тела
hRh =
1
3.2. Магнитные аномалии штока.
Физико-математическую основу всех аналитических методов (характерных
точек, амплитудных методов, методов особых точек) иллюстрирует ход
математического исследования кривых бесконечно длинного и тонкого штока
(столбообразного тела) (рис. 3.2.) Это тело простой геометрической формы может
выступать аналогом рудных тел, встречающихся в виде столбообразных залежей,
то есть вертикальных штоков. Магнитные полюсы при вертикальном
намагничении будут сосредоточены на верхней и нижней поверхностях среза
штока, мощность этих полюсов равна магнитному моменту штока. На глубине h
вертикальная, горизонтальная и полная составляющие напряженности магнитного
поля определяются по формулам:
Z=
Mh
hx()
22
3
2
+
; H= -
Mx
hx()
22
3
2
+
; T=
M
hx()
22
+
,
где h- глубина залегания поверхности штока;
М= I*S - магнитный момент штока;
I– намагниченность;
S– поверхность сечения штока;
х– расстояние от эпицентра аномалии.
Рис. 3.2. H, Z и Т над штоком.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 41
- 42
- 43
- 44
- 45
- …
- следующая ›
- последняя »
