ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
36
Закон распределения давления находим из уравнения
(
)
ZdzYdyXdxdp
+
+
ρ
= .
Трехчлен правой части выразим в виде
gdzrdrZdzYdyXdx −ω=++
2
.
Тогда
()
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎝
⎛
−
ω
ρ=−ωρ= dz
g
rdr
ggdzrdrdp
2
2
или
dz
g
rdr
g
dp
−
ω
=
ρ
2
.
После интегрирования и изменения порядка слагаемых получим
c
g
r
z
g
p
+
ω
+−=
ρ
2
22
. (2.52)
Найдем постоянную интегрирования
с, принимая r=0, z=h
0
и p=p
0
,
0
0
h
g
p
c +
ρ
=
. (2.53)
Подставляя формулу (2.53) в уравнение (2.52), получим
g
r
hz
g
pp
2
22
0
0
ω
+=+
ρ
−
или
g
r
hz
g
p
2
22
0
ω
+=+
ρ
изб
. (2.54)
Из уравнения (2.54) видно, что для любого заданного
r=const, закон
распределения давления по высоте является линейным, т.е. таким же, как и
без вращения:
cz
g
p
g
r
h =+
ρ
=
ω
+
изб
;const
2
22
0
.
2.11. Приборы для измерения давления
Приборы для измерения гидростатического давления можно под-
разделить на две группы: жидкостные и механические.
Закон распределения давления находим из уравнения dp = ρ(Xdx + Ydy + Zdz ) . Трехчлен правой части выразим в виде Xdx + Ydy + Zdz = ω2 rdr − gdz . Тогда ⎛ ω2 rdr ⎞ ( ) dp = ρ ω2 rdr − gdz = ρg⎜⎜ − dz ⎟⎟ ⎝ g ⎠ или dp ω2 rdr = − dz . ρg g После интегрирования и изменения порядка слагаемых получим p ω2 r 2 = −z + + c. (2.52) ρg 2g Найдем постоянную интегрирования с, принимая r=0, z=h0 и p=p0, p0 c= + h0 . (2.53) ρg Подставляя формулу (2.53) в уравнение (2.52), получим p − p0 ω2 r 2 + z = h0 + ρg 2g или pизб ω2r 2 + z = h0 + . (2.54) ρg 2g Из уравнения (2.54) видно, что для любого заданного r=const, закон распределения давления по высоте является линейным, т.е. таким же, как и без вращения: ω2 r 2 pизб h0 + = const; +z=c. 2g ρg 2.11. Приборы для измерения давления Приборы для измерения гидростатического давления можно под- разделить на две группы: жидкостные и механические. 36
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 34
- 35
- 36
- 37
- 38
- …
- следующая ›
- последняя »