Составители:
Рубрика:
29
Рис.2. Графики функции Ферми при различных температурах.
Для температур во много раз меньших T
F
зависимостью энергии Ферми от
температуры можно пренебречь. В тепловое движение вступают только элек-
троны расположенные на уровнях вблизи энергии Ферми. Их относительное
количество, пропорциональное отношению Т / T
F
, очень мало и электронный
газ называют вырожденным.
В чистом полупроводнике энергия Ферми располагается посредине щели,
разделяющей валентную зону и зону проводимости [1,3,5]. Поэтому в полу-
проводниках, в отличие от металлов, понятие – уровень Ферми не имеет пря-
мого смысла и используется как способ задания положения функции распре-
деления на энергетической оси. Отсчитывать
энергию носителей тока в полу-
проводнике принято от вершины валентной зоны (см. рис.3).
Рис.3. Расположение уровня Ферми и функция распределения электронов
в чистом полупроводнике.
Вычислим для комнатной температуры значение функции f(Е) вблизи
нижнего края зоны проводимости у германия. Подставляя в формулу (1) зна-
чения ( E
c
- μ ) = 0,5 E
c
= 0,34 эВ и замечая, что при комнатных температурах
kТ=(1/40) эВ, найдем:
()
.105,6400,34ехр
kT
μE
expf
7
c
герм
−
⋅≈⋅−=
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
−
−≈
У кремния значение f (E
c
) оказывается еще на три порядка меньше. Та-
ким образом, доля электронов, принимающих участие в собственной
Рис.2. Графики функции Ферми при различных температурах. Для температур во много раз меньших TF зависимостью энергии Ферми от температуры можно пренебречь. В тепловое движение вступают только элек- троны расположенные на уровнях вблизи энергии Ферми. Их относительное количество, пропорциональное отношению Т / TF , очень мало и электронный газ называют вырожденным. В чистом полупроводнике энергия Ферми располагается посредине щели, разделяющей валентную зону и зону проводимости [1,3,5]. Поэтому в полу- проводниках, в отличие от металлов, понятие уровень Ферми не имеет пря- мого смысла и используется как способ задания положения функции распре- деления на энергетической оси. Отсчитывать энергию носителей тока в полу- проводнике принято от вершины валентной зоны (см. рис.3). Рис.3. Расположение уровня Ферми и функция распределения электронов в чистом полупроводнике. Вычислим для комнатной температуры значение функции f(Е) вблизи нижнего края зоны проводимости у германия. Подставляя в формулу (1) зна- чения ( Ec - μ ) = 0,5 Ec = 0,34 эВ и замечая, что при комнатных температурах kТ=(1/40) эВ, найдем: ⎛ Ec − μ ⎞ ⎟ = ехр (− 0,34 ⋅ 40 ) ≈ 5,6 ⋅ 10 . −7 f герм ≈ exp ⎜ − ⎝ kT ⎠ У кремния значение f (Ec) оказывается еще на три порядка меньше. Та- ким образом, доля электронов, принимающих участие в собственной 29
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 28
- 29
- 30
- 31
- 32
- …
- следующая ›
- последняя »