Составители:
Рубрика:
13
которой
частично
отражается
.
Амплитуда
отраженного
луча
I
равна
r
12
=
(
n
1
-
n
2
)/(
n
1
+n
2
)
.
Луч
II
,
вошедший
в
слой
,
отразившийся
от
второй
границы
раздела
и
вышедший
обратно
в
первую
среду
,
имеет
амплитуду
.
2
212312
∆−
δδ
i
er
Здесь
δ
12
,
r
23
,
δ
12
,
δ
23
-
коэффициенты
Френеля
для
двух
границ
раздела
.
После
двукратного
прохождения
слоя
лучом
II
,
между
лучами
I
и
II
появляется
разность
хода
,
равная
./4
222
λπ=∆ hn
Луч
III
выходит
в
первую
среду
с
амплитудой
.
2
23
2
2121
2
12
∆−
δδ
i
err
Аналогично
определяется
амплитуда
лучей
IV и
т
.
д
.
Отметим
,
что
на
рис
. 1.2
выход
волн
(
I
…
IV
)
условно
показан
разнесенным
в
пространстве
для
наглядности
.
На
самом
деле
,
предполагается
,
что
вся
система
целиком
освещена
падающим
однородным
пучком
света
с
бесконечным
фронтом
(
раздел
1.1).
Поэтому
амплитуда
результирующей
отраженной
волны
получается
суммированием
(
интерференцией
)
бесконечного
ряда
I
+
II
+
III
+
IV
+….
....
2
23
2
2
2121
2
122123121213
+δδ+δδ+=
∆−∆− ii
errerrr
(1.9)
Очевидно
,
что
вышеуказанный
ряд
,
начиная
со
второго
члена
,
представляет
собой
бесконечную
убывающую
прогрессию
,
где
постоянный
член
равен
(
)
,1
2
2
1223
∆−
−
i
err
а
знаменатель
прогрессии
2
2312
∆−i
err
. Окончательно
получаем
после
суммирования
геометрического
ряда
r
13
=r
12
+{r
23
(1-r
12
)
2
е
– i∆
2
}/(1+r
23
r
12
е
– i∆
2
)+(r
12
+r
23
е
i∆
2
}/(1+… +r
23
r
12
е
– i∆
2
)
(1.10)
Аналогичное
суммирование
бесконечного
ряда
лучей
,
прошедших
в
среду
,
дает
амплитуду
результирующей
прошедшей
волны
δ
13
.
Бесконечно
убывающая
прогрессия
со
знаменателем
2
2312
∆i
err
дает
в
результате
суммирования
амплитуду
прошедшей
волны
δ
13
= [
δ
12
δ
23
е
– i∆
2
]/ [1 +
r
23
r
12
е
– i∆
2
].
(1.11)
Если
в
среде
присутствует
поглощение,
т
.
е
.
показатель
преломления
комплексный
,
то
поглощение
пленки
А
может
быть
найдено
из
условия
нормировки
1=R+T+A .
Проиллюстрируем
расчет
отражением
от
однослойной
непоглощающей
пленки
.
Поскольку
рассматриваемая
система
состоит
из
непоглощающих
сред
,
ее
показатели
преломления
вещественны
,
и
для
расчетов
удобно
пользоваться
абсолютными
значениями
коэффициентов
Френеля
.
Коэффициент
отражения
однослойной
пленки
R
13
будет
равен
R
13
={r
12
2
+r
23
2
+2r
12
r
23
cos(-∆
12
+∆
23
– 4
π
n
2
h
2
/λ)}/
/{1 + r
12
2
r
23
2
+ 2r
12
r
23
cos(∆
12
-∆
23
–4
π
n
2
h
2
/λ)}
(1.12)
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 11
- 12
- 13
- 14
- 15
- …
- следующая ›
- последняя »
