Компьютерные технологии в физике. Часть 1. Компьютерное моделирование физических процессов. Красов В.И - 64 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ИГУ | Иркутск

Составители: 

Рубрика: 

67
.........................
{координаты начальной точки силовой линии x1,y1,z1 предвари-
тельно подготавливаются по специальному алгоритму}
x:=x1;
y:=y1;
z:=z1;
repeat
Image(x,y,z);
Afield(x,y,z); (a1)
dx:=dl*Ax/A;
dy:=dl*Ay/A;
dz:=dl*Az/A;
x:=x+dx;
y:=y+dy;
z:=z+dz;
until ....... {условие конца силовой линии}
.........................
4.2. Силовые линии электрического поля.
Источником электрического поля являются заряженные тела. В ка-
честве модельной задачи рассмотрим построение силовых линий поля
системы точечных зарядов. Электрическое поле характеризуется век-
тором напряженности
E
. Согласно уравнениям Максвелла:
0
div
ε
ρ
=
E (4.3)
где
ρ
- объемная плотность электрических зарядов в точке наблюдения,
0
ε
- электрическая постоянная. В областях пространства, где электриче-
ские заряды отсутствуют (
0
=ρ
), из (4.3) получим:
0
=
(4.2')
Дальше будем рассматривать поля, создаваемые точечными элек-
трическими зарядами. Для системы
N
точечных зарядов величина
E
оп-
ределяется из закона Кулона:
∑∑
==
πε
==
N
i
i
ii
N
i
i
r
q
1
2
0
1
4
r
EE
(4.4)
PDF created with FinePrint pdfFactory Pro trial version http://www.fineprint.com
               .........................
                 {координаты начальной точки силовой линии x1,y1,z1 предвари-
                           тельно подготавливаются по специальному алгоритму}
                 x:=x1;
                 y:=y1;
                 z:=z1;
                 repeat
                   Image(x,y,z);
                   Afield(x,y,z);                                             (a1)
                   dx:=dl*Ax/A;
                   dy:=dl*Ay/A;
                   dz:=dl*Az/A;
                   x:=x+dx;
                   y:=y+dy;
                   z:=z+dz;
                 until ....... {условие конца силовой линии}
               .........................

                           4.2. Силовые линии электрического поля.
                   Источником электрического поля являются заряженные тела. В ка-
              честве модельной задачи рассмотрим построение силовых линий поля
              системы точечных зарядов. Электрическое поле характеризуется век-
              тором напряженности E . Согласно уравнениям Максвелла:

                                       divE = ρ ε 0                                         (4.3)

              где ρ - объемная плотность электрических зарядов в точке наблюдения,
              ε 0 - электрическая постоянная. В областях пространства, где электриче-
              ские заряды отсутствуют ( ρ = 0 ), из (4.3) получим:

                                       divE = 0                                    (4.2')

                    Дальше будем рассматривать поля, создаваемые точечными элек-
              трическими зарядами. Для системы N точечных зарядов величина E оп-
              ределяется из закона Кулона:

                                            N         N     q i ri
                                       E = ∑ Ei = ∑                                (4.4)
                                                      i =1 4πε 0 ri
                                                                    2
                                            i =1




                                                       67


PDF created with FinePrint pdfFactory Pro trial version http://www.fineprint.com

Страницы