Составители:
Рубрика:
21
чает, что информация об угловом положении источника излучения заключена теперь
в сдвиге фаз сигналов U
1
и U
2
. Сдвиг фаз сигналов U
1
и U
2
измеряется на выходе
усилителей-ограничителей. Покажем, что
при наличии внутриприёмных шумов схема,
изображённая на рис.16, реализует
решающее правило (71). При наличии внут-
риприёмных шумов наблюдается сдвиг фаз
сигналов на выходах согласованных
фильтров (ϕ
Σ
-ϕ
∆
). Векторная диаграмма
искажается (рис. 17,б). Разность фаз сигна-
лов U
1
и U
2
определяется из векторной
диаграммы как сумма углов ψ
1
и ψ
2
()
()
()
()
.arctg
arctg
cosZZ
cosZ
cosZZ
cosZ
21
∆Σ∆Σ
∆Σ∆
∆Σ∆Σ
∆Σ∆
−+
−
−−
−
+=+
ϕϕ
ϕϕ
ϕϕ
ϕϕ
ψ
ψ
(72)
Используя формулу
xy1
yx
arctgyarctgxarctg
−
+
=+ , после несложных преобразований получаем
()
22
21
ZZ
cosZZ2
arctg
∆Σ
∆Σ∆Σ
+
−
=+=∆
ϕϕ
ψψϕ
. (73)
Из сравнения (70) и (73) следует, что Р = ∆ϕ/2. Таким образом, после функциональ-
ного преобразования
∆=
−
ϕα
2
1
tgF
ˆ
1
получаем оценку угловой координаты.
При большом отношении сигнал/шум дисперсия оценки угловой координаты связана
с дисперсией оценки разности фаз
2
ϕ
σ
∆
соотношением
2
2
2
d
dh
ϕα
σ
ϕ
σ
∆
∆
≅ , (74)
где ϕϕ
ϕ
∆
∆=
∆
−
d
2
1
tgFd
d
dh
1
.
Из векторной диаграммы (рис. 17,а) следует:
Σ
∆
=∆
f
f
arctg
2
1
ϕ , тогда
()
()
Σ∆
⋅
′
=
∆
ffarctgcos
1
F2
1
d
dh
2
αϕ
. (75)
Если мощности шумов на выходах согласованных фильтров суммарного и разност-
ного канала равны, то они удваиваются после амплитудно-фазового преобразования
и остаются независимыми, поэтому
()
1
Э
222
2
ffa
N2
∆Σ
+
=
ϕ
σ . (76)
Тогда с учётом (74) и (75) выражение для дисперсии оценки угловой координаты
суммарно-разностного измерителя имеет вид
{}
()
1
Э
2224
2
2
ffa
f
f
arctgcos)(F2
N
∆Σ
Σ
∆
+
′
=
α
σ
α
, (77)
где )(F
α
′
- крутизна пеленгационной характеристики при заданном угле α. Из (77)
следует, что на равносигнальном направлении
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 19
- 20
- 21
- 22
- 23
- …
- следующая ›
- последняя »