Составители:
Рубрика:
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎝
⎛
ω
πα
ε=
δτ
t-x
b
ABp
p
2
cos . (94)
Полная знакопеременная тангенциальна сила, действующая на полюс
∫
+
δττ
ω
πα
πα
ε==
2/
2/-
tpt
p
p
cos
ins
b
b
tlAbBdxplP . (95)
Амплитудное значение силы (в ньютонах), действующей на 1 см
2
поверхности полюса
2-
m
10
sin
⋅
π
α
π
α
ε=
δτ
ABp . (96)
Эти силы на плече, равном высоте полюса h, создают изгибающие мо-
менты (в ньютон-сантиметрах)
2-
д
10
sin
⋅
π
α
π
α
ε=
τ
AhBm , (97)
под воздействием которых станина колеблется с числом волн r = 2p при
Z/(2p) = q и r = p при Z/(2p) = q + 1/2. Эти колебания по амплитуде значи-
тельно меньше колебаний, возбуждаемых радиальными силами.
Кроме изгибных колебаний станина при Z/(2p) = q под воздействием
полного крутильного момента
2-
app
10
sin
2 ⋅
π
α
π
α
ε⋅⋅⋅=
δτ
RABbplM (98)
совершает крутильные колебания относительно оси машины с частотой ω,
где R
a
– радиус якоря.
В долях номинального момента M
ном
это выражение будет
πα
π
α
ε=
τ
sin
ном
M
M
. (99)
Если Z/(2p) не равно q и q + 1/2, то возникают колебания порядка r =
2pq – Z > 0. Значения частоты вибрации под нагрузкой мало отличаются
от значений частот в режиме холостого хода. Однако в некоторых случаях
наблюдается резкое возрастание магнитной вибрации при переходе от ре-
жима холостого хода к работе
под нагрузкой особенно в крупных
машинах [1].
60
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 32
- 33
- 34
- 35
- 36
- …
- следующая ›
- последняя »
