Составители:
Рубрика:
стемы в отдельных участках ее фазового пространства, т.е. гово-
рить о статистическом ансамбле механических состояний систе-
мы. Это и объясняет необходимость вероятностно-статистического
подхода к изучению макроскопических систем в классической тео-
рии.
59***. В начале кинетической стадии распределение частиц газа по их
скоростям может быть произвольным при каждом положении ча-
стиц в пространстве. В конце кинетической стадии распределение
частиц газа приближается к локальному (в каждый пространствен-
но-временной точке) распределению Максвелла. Это распределе-
ние служит начальным для последующей гидродинамической
стадии. В конце гидродинамической стадии распределение частиц
газа приближается к единому для всего газа финальному распреде-
лению Максвелла. Видим, таким образом, следующее. На кинети-
ческой стадии статистическое описание состояния газа дается од-
ночастичной функцией распределения, зависящей в текущий мо-
мент времени от шести переменных координат и импульсов ча-
стицы. На гидродинамической стадии описание состояния газа да-
ется плотностями числа частиц, энергии и импульса, определяю-
щими на этой стадии локальное распределение Максвелла. Хотя
указанных плотностей и пять (плотность импульса векторная ве-
личина), однако каждая из них зависит в текущий момент времени
уже только от трех переменных координат пространственной
точки, к которой относятся плотности. Происходит, следователь-
но, весьма значительное сокращение в статистическом описании
состояния газа. В конце гидродинамической стадии сокращение в
статистическом описании состояния газа достигает своего преде-
ла. Оно дается всего пятью числовыми параметрами одинаковы-
ми во всем газе плотностями числа частиц, энергии и импульса. В
отсутствие движения газа как целого, оно дается даже и двумя чи-
словыми параметрами средним числом частиц и средней энерги-
ей системы или, что эквивалентно, химическим потенциалом и
температурой системы.
66**. Поскольку плотность потока числа частиц сама есть плотность
сохраняющейся величины, то в ней отсутствует вклад от неравно-
весной добавки к квазиравновесному распределению. И тогда
I t
1
0
b g
(см. формулу (61.16) из [1]). Формула (65.10) из [1] дает
при этом ответ на первый вопрос. Ответ на второй вопрос дается
26
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 26
- 27
- 28
- 29
- 30
- …
- следующая ›
- последняя »
