Составители:
Рубрика:
и, будучи записанным через функцию
F x x
s s1
, . ..
b g
, определяемую
согласно
s s
s
s s
x x n F x x
1 1
, . . . , . . .
b g b g
(
s 1 2, , . . .
). Именно в та-
ком виде и формулировалось начальное условие ослабления кор-
реляций в динамическом обосновании уравнения Больцмана.
88***. В приближении статистически независимых частиц функция
распределения в газе
N N
x x
1
, . . . ,
b g
(
N
число частиц в газе,
x r p
i i i
,
(
i N 1, . . . ,
) координаты и импульсы отдельной ча-
стицы в газе) разбивается на произведение
1 1 1
x x
N
b g b g
. . .
одно-
частичных функций распределения. Находя нормировочный мно-
житель перед этим произведением с помощью соотношений нор-
мировки
dx dx x x N
N N N1 1
. . . , . . . , !
b g
z
,
dx x N
1 1 1
b g
z
, име-
ем
N N
N
N
x x
N
N
x x
1 1 1 1
, . . . ,
!
. . .
b g b g b g
.
Используя приведенные выше соотношения в определении
z
1
1 1 1
N
dx dx x x x x
N N N N N
!
. . . , . . . , ln , . . . ,
b g b g
энтропии газа
, напишем цепочку равенств
L
N
M
O
Q
P
z
1
1 1 1 1 1
1
N
dx dx x x
N
N
x
N
N N
N
i
i
N
. . . . . . ln
!
ln
b g b g b g
zz
1
1
1 1 1 1 1 2 1 2 1
N
dx x x dx dx x x
N
N
N
N N
N
b g b g b g b g
ln . . . . . . ln
!
z
dx x x
N
N
N
1 1 1 1 1
b g b g
ln ln
!
.
32
