ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
18
состоит в том, что из схемы исключаются независимые источники E
=0 и J=0, а
значит, искомые напряжения и токи также обращаются в нуль: U
=0 и I=0.
Другим источником появления в схеме ветвей с предельными значениями
параметров как на постоянном токе, так и при гармоническом воздействии,
являются энергоемкие элементы. Например, индуктивное сопротивление
Z=pL=j
ω
L и емкостная проводимость Y=pC=j
ω
C имеют значение, равное нулю,
и бесконечно большое значение на круговой частоте, соответственно,
ω
=0 и
ω
=
∞
.
Учет особенностей структуры и элементного состава позволяет упростить
анализ электрических схем. Прежде всего из схемы удаляются z-ветви с Z=
∞
и
y-ветви с Y=0. Далее в схеме замещаются короткозамкнутыми проводниками
y-ветви c Y=
∞
и z-ветви c Z=0. Каждый из соединительных проводников
необходимо стянуть в одну точку-узел, чтобы не загромождать схему, на
которой не должно быть соединительных проводников и, разумеется, узлов, к
которым подключены только короткозамкнутые проводники.
Последовательно соединенные z-ветви замещаются на схеме одной
эквивалентной z-ветвью, параметр которой равен сумме параметров исходных
z-ветвей. С другой стороны, параллельно соединенные y-ветви замещаются
одной эквивалентной y-ветвью, параметром которой является сумма
параметров исходных y-ветвей. Перечисленные выше эквивалентные
упрощения иллюстрируются на рис. 1.2.2.
Рис. 1.2.2. Простейшие эквивалентные упрощения электрических схем,
выполняемые перед нахождением схемного определителя
J
Z
=
∞
Y=0
Z
n
Z
2
Z
1
Y
1
I
n
Z
э
=
∑
Z
l
l=1
n
Y
э
=
∑
Y
l
l=1
Y
2
Y
n
E
U
Z=0
Y=
∞
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 17
- 18
- 19
- 20
- 21
- …
- следующая ›
- последняя »
