ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
155
следствий
3
и
4
воспользуемся
парами
дуальных
понятий
:
сопротивление
↔
проводимость
,
контур
↔
сечение
,
напряжение
↔
ток
.
Следствие
2.6.3.
В
невырожденной
неавтономной
линейной
электрической
цепи
на
рис
. 2.6.3
алгебраическая
сумма
числителей
коэффициентов
передачи
тока
от
произвольной
ветви
J
к
приемникам
тока
I
1
, I
2
, …, I
s
,
образующим
сечение
ς
,
равна
нулю
,
то
есть
,
0
1
=±
∑
=
s
l
JIl
N (2.6.10)
где
N
JIl
–
числитель
коэффициента
передачи
напряжения
от
ветви
J
к
ветви
I
l
.
Рис. 2.6.3. Подключение источника тока в одну из ветвей сечения (а) и вне сечения (б)
Источник
тока
J
может
входить
или
не
входить
в
сечение
ς
,
как
показано
на
рис
. 2.6.3,
а
и
рис
. 2.6.3,
б
.
В
формуле
(2.6.10)
положительный
знак
перед
N
JIl
берется
в
случае
,
когда
направление
I
l
совпадает
с
ориентацией
сечения
,
которая
,
как
и
при
построении
уравнений
по
второму
закону
Кирхгофа
,
выбирается
произвольно
.
В
противном
случае
перед
N
JIl
ставится
отрицательный
знак
.
На
рис
. 2.6.3
направления
всех
приемников
тока
совпадают
с
ориентацией
сечения
.
Если
отказаться
от
применения
принципа
взаимосоответствия
,
то
выражение
(2.6.10)
можно
получить
непосредственно
из
уравнения
0
1
=
∑
=
p
l
l
I
для
данного
контура
,
при
существовании
знаменателя
D
соответствующих
схемных
функций
.
Знаменатель
D
находится
как
определитель
схемы
,
полученной
из
схемы
на
рис
. 2.6.3,
а
или
рис
. 2.6.3,
б
в
результате
удаления
источника
тока
и
стягивания
всех
приемников
тока
.
Используя
,
как
и
при
получении
выражений
(2.6.6)–(2.6.8),
схемные
отображения
числителей
схемных
функций
на
рис
. 2.6.3,
б
,
запишем
(2.6.10)
в
схемно
-
алгебраическом
виде
б
а
I
1
I
s-1
I
2
…
I
s
(
J
u
J
(
I
1
I
s-1
I
2
…
I
s
(
… …
+
+ … +
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 153
- 154
- 155
- 156
- 157
- …
- следующая ›
- последняя »
