ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
157
единственности
T-
параметров
(
коэффициентов
передачи
тока
),
поскольку
они
определяются
по
уже
упомянутым
схемам
.
Теперь
рассмотрим
взаимосвязь
топологических
функций
передаточных
проводимостей
.
Следствие 2.6.4.
В
невырожденной
неавтономной
линейной
электрической
цепи
на
рис
. 2.6.4
алгебраическая
сумма
числителей
коэффициентов
передачи
тока
от
источника
ЭДС
E
к
приемникам
тока
I
1
,
I
2
, …, I
s
,
образующим
сечение
ς
,
равна
нулю
,
то
есть
,
0
1
=±
∑
=
s
l
EIl
N (2.6.14)
где
N
EIl
–
числитель
коэффициента
передачи
напряжения
от
ветви
E
к
ветви
I
l
.
Источник
ЭДС
E
может
подключаться
к
одной
из
ветвей
сечения
ς
или
находится
вне
этого
сечения
,
как
показано
на
рис
. 2.6.4,
а
и
рис
. 2.6.4,
б
.
В
формуле
(2.6.14)
положительный
знак
перед
N
EIl
берется
в
случае
,
когда
направление
I
E
совпадает
с
ориентацией
сечения
,
которая
,
как
и
при
построении
уравнений
по
второму
закону
Кирхгофа
,
выбирается
произвольно
.
В
противном
случае
перед
N
EIl
ставится
отрицательный
знак
.
На
рис
. 2.6.4
направления
всех
приемников
тока
совпадают
с
ориентацией
сечения
Рис. 2.6.4. Подключение источника ЭДС в одну из ветвей сечения (а) и вне сечения (б)
Если
отказаться
от
применения
принципа
взаимосоответствия
,
то
выражения
(2.6.11)
и
(2.6.12)
можно
получить
непосредственно
из
уравнения
0
1
=
∑
=
p
l
l
I
для
данного
контура
,
при
существовании
знаменателя
D
соответствующих
схемных
функций
.
Знаменатель
D
находится
как
определитель
схемы
,
полученной
из
схемы
на
рис
. 2.6.4,
а
или
рис
. 2.6.4,
б
в
результате
стягивания
источника
ЭДС
и
всех
приемников
тока
[63].
Тождество
(2.6.14)
формально
совпадает
с
тождеством
(2.6.10),
поскольку
различные
передаточные
функции
отличаются
только
знаменателями
[63]
и
N
EIl
= N
JIl
.
Таким
образом
,
схемно
-
алгебраические
тождества
(2.6.11)–(2.6.13)
служат
одновременно
отображением
а
I
1
I
s-1
I
2
…
I
s
(
E
u
б
E
I
1
I
s-1
I
2
…
I
s
(
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 155
- 156
- 157
- 158
- 159
- …
- следующая ›
- последняя »
