Физика геосферы. Куштанова Г.Г. - 20 стр.

нефтепродуктов при дроссельном движении достигает 5°С на 100 кГ!см2
депрессии.
    Коэффициент Джоуля-Томсона для реальных газов получаем из (14) с
                                             k − 1 T 2 ∂z
учетом уравнения состояния (9), а именно ε =          ( )p       (21)
                                               k p ∂T
    В данном случае знак эффекта Джоуля-Томсона зависит от знака
 ∂z                     ∂z
( ) p . В точках, где ( ) p = 0, коэффициент, эти точки называются
 ∂T                     ∂T
точками инверсии. В точке инверсии коэффициент меняет знак: ниже
                         ∂z
температуры инверсии ( ) p >0, т.е. газ по пути движения охлаждается,
                        ∂T
выше – нагревается.
     Температура инверсии нефтяных газов достаточно высока и в
практике рассматривают только эффект охлаждения. Значение
коэффициента для углеводородных газов в пределах от –0.3 до –0.6 К/атм,
что примерно в 10 раз больше чем для жидких углеводородов.
                                                               Табл.2

                       Cp ккал/кг К       η*100К/атм          ε*100 К/атм
    вода               1                  0,15                2,2
    бензин             0,41               2,96                5,1
    керосин            0,52               1,49                4,13
    нефть              0,5                1,37                4,14
    Спирт              0,6                1,73                3,05
метиловый
    метан                                                  30-60
    Коэффициент Джоуля-Томсона для воды и нефти не зависит от
давления в диапазоне 10-300 атм и линейно меняется от температуры.

         ТЕМПЕРАТУРНОЕ ПОЛЕ ЖЕСТКОЙ ПЛАСТОВОЙ
                                 СИСТЕМЫ
    Уравнение энергии в пласте в пренебрежении теплопроводными
потоками, а это во многих практических случаях допустимо, имеет
вид
        ∂T                                         ∂p
    cΠ      + c pγυ gradT + ευc pγ grad p − mγc pη    = λ div grad T
        ∂t                                         ∂t
    ∂T                               c ∂p
         + u gradT + εu grad p − mγ p η      =0                      (22)
     ∂t                              cΠ ∂t
    где γ -удельный вес и С р -теплоемкость теплоносителя при
постоянном давлении . Сп=Срmγ+C –теплоемкость насыщенной
пористой среды, u –скорость конвективного переноса тепла в

                                                                            20