Физика геосферы. Куштанова Г.Г. - 35 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

КФУ | Казань

Составители: 

Рубрика: 

35
заглублении.
4. Использование процессов гидратообразования для рассеяния
туманов и облаков при относительно высоких температурах -3÷+3°С
КОНВЕКЦИЯ И ТЕПЛОВЫЕ ВОЛНЫ
Постановки новых задач возникли в связи с нуждами техники и
достижениями других наук. Выяснилась большая роль
термоконвективных явлений в актуальных технических проблемах:
кристаллизации полупроводниковых материалов из газовой фазы;
выращивании совершенных кристаллов; охлаждении ядерных
реакторов; конструировании высокочувствительных приборов, например
хемотронов, лазеров; создании оптических газовых линз и
термогидродинамических линий связи; в космических исследованиях;
холодильной и нефтеперерабатывающей промышленности.
Из физических проблем можно указать на важную роль
термоконвективных явлений в недавно открытом явлении
самофокусировки мощных лазерных пучков, предотвращении
катастрофического развития звездных объектов, происхождении
магнитного поля планет и звезд.
Стационарная конвекция в бесконечном горизонтальном слое при
периодическом нагреве сверху
На практике часто встречаются случаи, когда градиент температуры в
жидкости направлен противоположно вектору силы тяжести. В последние
годы были детально изучены условия возбуждения, структура и
интенсивность конвекции при нагреве сверху. Исследовались различные
геометрии областей. Приведем некоторые наиболее интересные результаты
Рассмотрим вначале простейшую геометрию — бесконечный
горизонтальный плоский слой. Сформулируем и решим стационарную
задачу о естественной конвекции (ЕК). в таком слое при периодическом
нагреве сверху. Будем считать, что ограничивающие слой стенки
неподвижны и непроницаемы, следовательно, все компоненты скорости на
них обращаются в нуль, нижняя стенка (x
z
=0) поддерживается при
постоянной температуре Т(х
1
, 0, x
3
)=Т
1
, верхняя (x2=h) —при температуре
T
2
, на которую наложено периодическое возмущение вдоль оси x
1
T(x
1
,h,x
3
)=T
2
+acos kx
1
(31)
Амплитуда температурного возмущения а не может быть произвольной,
при нагреве сверху она в принципе ограничена условием
|a| < ∆T = T
2
— Т
1
, (32) 
заглублении.
    4.     Использование процессов гидратообразования для рассеяния
туманов и облаков при относительно высоких температурах -3÷+3°С

                 КОНВЕКЦИЯ И ТЕПЛОВЫЕ ВОЛНЫ
    Постановки новых задач возникли в связи с нуждами техники и
достижениями      других    наук.     Выяснилась     большая     роль
термоконвективных явлений в актуальных технических проблемах:
кристаллизации полупроводниковых материалов из газовой фазы;
выращивании совершенных кристаллов; охлаждении ядерных
реакторов; конструировании высокочувствительных приборов, например
хемотронов, лазеров; создании оптических газовых линз и
термогидродинамических линий связи; в космических исследованиях;
холодильной и нефтеперерабатывающей промышленности.
    Из физических проблем можно указать на важную роль
термоконвективных     явлений     в    недавно   открытом     явлении
самофокусировки     мощных      лазерных    пучков,   предотвращении
катастрофического развития звездных объектов, происхождении
магнитного поля планет и звезд.

     Стационарная конвекция в бесконечном горизонтальном слое при
                     периодическом нагреве сверху
     На практике часто встречаются случаи, когда градиент температуры в
жидкости направлен противоположно вектору силы тяжести. В последние
годы были детально изучены условия возбуждения, структура и
интенсивность конвекции при нагреве сверху. Исследовались различные
геометрии областей. Приведем некоторые наиболее интересные результаты
     Рассмотрим вначале простейшую геометрию — бесконечный
горизонтальный плоский слой. Сформулируем и решим стационарную
задачу о естественной конвекции (ЕК). в таком слое при периодическом
нагреве сверху. Будем считать, что ограничивающие слой стенки
неподвижны и непроницаемы, следовательно, все компоненты скорости на
них обращаются в нуль, нижняя стенка (xz=0) поддерживается при
постоянной температуре Т(х1, 0, x3)=Т1, верхняя (x2=h) —при температуре
T2, на которую наложено периодическое возмущение вдоль оси x1
    T(x1,h,x3)=T2+acos kx1                                      (31)

    Амплитуда температурного возмущения а не может быть произвольной,
при нагреве сверху она в принципе ограничена условием

    |a| < ∆T = T2 — Т1,                                         (32)



                                                                       35

Страницы