ВУЗ:
Составители:
55
Т=1 ч,
κ
=10
4
см
2
/сек, r
c
=10 см, сдвиг фаз согласно формуле (63) составит 25
сек, длина волны (69) 210 м. Чтобы охватить исследованиями призабойную
зону пласта, необходимо создавать малые периоды колебаний несколько
минут и доли минут, а сдвиг фаз при этом будет измеряться сек и их долями
[8]. Для регистрации таких характеристик требуется специальная аппаратура.
13. Исследования пласта по взаимодействию скважин
При исследованиях межскважинного пространства, как правило, Х>1.
Заменим функции Томсона их асимптотическими выражениями:
).
8
2
sin()
2
exp(
2
ker
),
8
2
cos()
2
exp(
2
ker
ππ
ππ
+−=
+−=
XX
X
X
XX
X
X
(67)
Тогда изменение давления в произвольной точке пласта при
изменении дебита возмущающей скважины по закону косинуса равно
)
8
cos()exp(
8
2
4
2
0
π
κ
π
ω
κ
ππκ
π
µ
−−−=∆
T
Rt
T
R
R
T
kh
Q
p
. (68)
Из (68) видно, что амплитуда колебания уменьшается с увеличением
расстояния от скважины-источника по закону
)exp(
4
T
RT
κ
π
− , а длина
волны
T2L
πκ
=
. (69)
Скорость распространения волны
T
πκ
2
dt
dr
= . (70)
56
Амплитуда колебания давления в произвольной точке пласта
)exp(
8
2
4
2
0
T
R
R
T
kh
Q
p
κ
ππκ
π
µ
−=∆
, (71)
а сдвиг фаз равен (в радианах)
8
π
κ
π
α
+=
T
R
. (72)
Рис. 30.Изменения давления в пласте на расстоянии 10 и 150 м от
скважины при Т=24 ч,
κ
=5000 см
2
/с.
Зная, сдвиг фаз, расстояние между скважинами, период колебания, из
(72) получаем пьезопроводность пласта
2
2
)
8
(
π
α
π
κ
−
=
T
R
. (73)
Гидропроводность межскважинного интервала равна
Т=1 ч, κ=104 см2/сек, rc=10 см, сдвиг фаз согласно формуле (63) составит 25 Амплитуда колебания давления в произвольной точке пласта
сек, длина волны (69) 210 м. Чтобы охватить исследованиями призабойную
Q0 µ πκT π
зону пласта, необходимо создавать малые периоды колебаний несколько ∆p = 4 exp( − R ), (71)
2πkh 8R 2 κT
минут и доли минут, а сдвиг фаз при этом будет измеряться сек и их долями
[8]. Для регистрации таких характеристик требуется специальная аппаратура. π π
а сдвиг фаз равен (в радианах) α=R + . (72)
κT 8
13. Исследования пласта по взаимодействию скважин
При исследованиях межскважинного пространства, как правило, Х>1.
Заменим функции Томсона их асимптотическими выражениями:
π X X π
ker X = exp(− ) cos( + ),
2X 2 2 8
(67)
π X X π
ker X = exp(− ) sin( + ).
2X 2 2 8
Тогда изменение давления в произвольной точке пласта при
изменении дебита возмущающей скважины по закону косинуса равно
Q0 µ πκT π π π
∆p = 4 exp(− R ) cos(ωt − R − ) . (68)
2πkh 8R 2
κT κT 8
Из (68) видно, что амплитуда колебания уменьшается с увеличением
π
расстояния от скважины-источника по закону 4
T exp(− R ) , а длина Рис. 30.Изменения давления в пласте на расстоянии 10 и 150 м от
κT
скважины при Т=24 ч, κ=5000 см2/с.
волны L = 2 πκT . (69)
dr πκ Зная, сдвиг фаз, расстояние между скважинами, период колебания, из
Скорость распространения волны =2 . (70)
dt T πR 2
κ=
(72) получаем пьезопроводность пласта π . (73)
T (α − ) 2
8
Гидропроводность межскважинного интервала равна
55 56
