Системы управления глубиной погружения буксируемых объектов: Монография. Кувшинов Г.Е - 134 стр.

рина спектра ε равна 0,737. (Напоминаем, что этот спектр отличается от
приведённого в [2, 5, 6] наличием сомножителя π). В предлагаемом спо-
собе нормирования спектр Sζ (x) умножается на угловую частоту макси-
мума спектра ωm, а в известном способе [2, 5, 6] – на среднюю угловую
частоту ω волнового процесса заданной интенсивности. Преимущество
предлагаемого способа нормирования заключается в том, что при этом
дисперсия нормированного волнового процесса равна единице, т.е.

                                                  ∞
                                                1
                                                π ∫0
                                                     sζ ( x) dx = 1.                 (4.18)


      За рубежом используют несколько отличающиеся от (4.17) расчёт-
ные спектры Пирсона–Московица, II Международного конгресса по
конструкции судов (МККС) и 12–ой Международной конференции опы-
товых бассейнов (МКОБ) и другие. У всех этих спектров k =5, а n =4. В
[5] показано, что путём модификации этих спектров параметры A и B
можно выразить через те же элементы видимых волн, что и спектр Воз-
несенского–Нецветаева. При этом в нормированном виде эти спектры
можно выразить одной формулой:

                        Sζ ( x ) ω m                                          ω
            sζ ( x) =                  = An x − 5 exp(− Bn x − 4 ) ,    x=       ,   (4.19)
                            Dζ                                                ωm

частота максимума спектра ωm для этих спектров равна 0,710ω . Макси-
мальное значение всех этих функций равно округлённо 4,5.
     Значения параметров An и Bn нормированных спектров (4.19) при-
ведены в табл. 4.2.

                           Таблица 4.2. Параметры нормированных спектров
             Наименование спектра                     An               Bn
             Пирсона – Московица                      4,998π           1,25
             II МККС                                  4,963π           1,24
             12-ой МКОБ                               5,013π           1.25

      Приведённые в табл. 4.2 данные показывают, что все спектры
(4.19) очень близки. Спектры же Пирсона–Московица и 12-ой МКОБ
практически совпадают. В дальнейшем, для упрощения формулы рас-
чётного спектра примем для обоих этих спектров An = 5,0.
      От нормированных спектров (4.17) и (4.19) можно перейти к рас-
чётным спектрам с заданной интенсивностью волнения путём умноже-