Основы теории переноса нейтронов. Кузьмин А.В. - 79 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

Глава 3. ТЕОРИЯ ЭКСПОНЕНЦИАЛЬНОГО ОПЫТА
79
0
∂
Σ
Δ−Σ −ζ +=
∂
s
a
DS
u
Φ
ΦΦ
. (3.24)
Таким образом, вводя поток замедления в приближении (3.23)
удалось интегро-дифференциальное уравнение (3.19) свести к диффе-
ренциальному уравнению в частных производных, т.е. заметно упро-
стить задачу.
Выразим последнее уравнение замедления через плотность за-
медления (3.23)
()
()
()
2
1
,,0
ζΣ ∂ ζΣ
Δ− − + =
∂

ss
j
jru j Sru
Lu D u D
, (3.25)
где
()
(
)
()
2
=−
Σ
a
D
u
Lu
u
квадрат длины диффузии надтепловых или замед-
ляющихся нейтронов.
Вводя возраст нейтронов по Ферми
(
)
()
()
(
)
()
0
ddили dτ= τ =
ζΣ ζΣ
∫
u
ss
Du Du
uu u
uu
, (3.26)
уравнение (3.25) преобразуется в
стационарное уравнение замедления в
возрастном приближении через переменную возраста
()
()
()
2
1
,,0
∂
Δτ− −+ τ=
τ∂τ

j
jr j Sr
L
. (3.27)
Для
нестационарной задачи замедления в возрастном приближении че-
рез переменную возраста
уравнение примет вид
()
()
()
() ()
(
)
2
,
11
,,
t
∂
τ,
∂
Δτ,− −+ τ,=
τ∂τ ττ∂

j
rt
j
jr t j Sr t
LvD
, (3.28)
где
(
)
τ−v скорость нейтрона с возрастом
τ
;
(
)
(
)
3
=λ τ
tr
D .
В случае монохроматического источника
(
)
,0
τ
=
Sr при 0τ>
обычно рассматривают следующие стационарные задачи замедления:

Страницы