Основы теории переноса нейтронов. Кузьмин А.В. - 82 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

ОСНОВЫ ТЕОРИИ ПЕРЕНОСА НЕЙТРОНОВ
82
где
()
τ−Ca, быстро сходящийся ряд Фурье по аргументам x и у, кото-
рый легко вычисляется при задании поперечных размеров призмы и
положения источника. Видно, что зависимость распределения нейтро-
нов от z не связана с размерами основания призмы и совпадает с соот-
ветствующим распределением от точечного источника для бесконеч-
ной среды. Ввиду того что τ, а, следовательно, и энергия нейтрона Е
измеряются, как уже указывалось ранее, эффективным временем за-
медления, соотношение (3.32) можно получить без всякой математики.
Действительно, нейтроны с энергией Е, где бы они ни находились на
оси z (при фиксированных х и у), характеризуются одинаковым време-
нем пребывания их в призме, а, следовательно, и одинаковой вероят-
ностью вылета из призмы.
Поэтому, в отличие от диффузии тепловых нейтронов (для ко-
торой характерны разные времена пребывания нейтронов в призме и,
следовательно, имеет место явление геометрического поглощения),
диффузия резонансных нейтронов в призмах с различными поперечны-
ми размерами приводит только к изменению их числа, но не влияет на
распределение по оси z. В силу этого распределение резонансных ней-
тронов по оси z призмы будет таким же, как и в бесконечной среде.
Плотность быстрых нейтронов, так же как и плотность тепловых
нейтронов, является, как видим, экспоненциальной функцией своего аргу-
мента. Построенная в полулогарифмическом масштабе (рис. 3.3) как
функция z
2
зависимость (3.32) будет иметь вид прямой, по тангенсу от уг-
ла которой
(
)
14τ можно найти возраст нейтронов с известной энергией E.
Замедляющие способности
вещества характеризуют возрас-
том тепловых нейтронов, кото-
рый часто называют возрастом для
данной среды. Измерить экспери-
ментально возраст тепловых ней-
тронов напрямую невозможно, так
как детектор не может зарегистри-
ровать момент, когда нейтрон стал
тепловым. Поэтому обычно в экс-
перименте измеряют возраст ней-
тронов, имеющих некоторую фик-
сированную энергию Е
рез
, близкую
к тепловой, а затем вычисляют поправку
Δ
τ, которая учитывает замедле-
ние нейтронов от энергии Е
рез
до тепловой kТ, т.е.
α
lnq
z
2
Рис. 3.3. Пространственное распределение
плотности резонансных нейтронов в экспо-
ненциальных опытах
◊←
tg
tg α = 1/ (4τ)

Страницы