Основы теории переноса нейтронов. Кузьмин А.В. - 83 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

Глава 3. ТЕОРИЯ ЭКСПОНЕНЦИАЛЬНОГО ОПЫТА
83
(
)
(
)
(
)
τ=τ +Δτ→
рез рез
kT E E kT (3.33)
Пространственное распределение нейтронов, имеющих энергию E
рез
, с по-
мощью которого находят
(
)
τ
рез
E , измеряют детектором, обладающим из-
бирательной способностью захвата по отношению к нейтронам с опреде-
ленной (резонансной) энергией E
рез
. В опытах Ферми для этой цели
использовался родий, имеющий резонансную энергию около 1 эВ, либо йод
с резонансной энергией около 20,5 эВ. Для исключения тепловых нейтро-
нов детекторы защищают кадмием. В табл. 3.1 приведены значения τ для
тепловых нейтронов. В это соотношение подставлялся возраст
(
)
τ
рез
E , из-
меренный на опыте при энергии индиевого резонанса (1,4 эВ), и коэффици-
ент А
m
, вычисленный по формуле, в которой в качестве нижнего предела
интегрирования по энергии принималась величина Е = 0,025 эВ.
Таблица 3.1
Измеренные значения τ
1,4
и расчетные значения τ
T
Замедлитель
τ
1,4
τ
т
Обычная вода 26,48(32) 26,9(4)
Тяжелая вода 111(1) 118(2)
Бериллий 86,6(24) 90(3)
Графит 282,50(18) 297(2)
В заключение отметим, что простой экспоненциальный опыт для
определения длины замедления
τ
неприменим к водородному замед-
лителю (например, к обычной воде), так как для него неприменимо
уравнение возраста.
§3.5. Полная теория экспоненциального опыта
Пусть точечный источник моноэнергетических нейтронов с энер-
гией Е
0
и мощностью Q (нейтрон/с) установлен в центре прямоугольной
призмы из замедлителя. Будем считать, что призма вытянута в одном на-
правлении и имеет квадратное сечение. Направим ось z вдоль длинного

Страницы