Электромагнетизм. Кузнецов С.И. - 13 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

13
()
.αcosαcos
π4
µ
αdαsin
π4
µ
d
2
1
2
1
α
α
21
00
α
α
∫∫
−===
b
I
b
I
BB (1.5.1)
Для бесконечно длинного проводника ,0α
1
=
а πα
2
=
тогда:
b
I
B
π2
µ
0
=
или, удобнее для расчетов
.
2
π4
µ
0
b
I
B
= (1.5.2)
Линии магнитной индукции прямого тока представляют собой
систему концентрических окружностей охватывающих ток (рисунок
1.3).
1.6. Магнитное поле кругового тока
Рассмотрим поле, создаваемое током I, текущим по тонкому про-
воду, имеющему форму окружности радиуса R (рисунок 1.7).
Рисунок 1.7
Определим магнитную индукцию на оси проводника с током на
расстоянии х от плоскости кругового тока. Векторы B
d
r
перпендику-
лярны плоскостям проходящим через соответствующие
l
d
r
и
r
r
. Следо-
вательно, они образуют симметричный конический веер. Из соображе-
ния симметрии видно, что результирующий вектор B
r
направлен вдоль
оси кругового тока. Каждый из векторов B
d
r
вносит вклад равный
||
Bd
r
,
а
⊥
Bd
r
взаимно уничтожаются. Но βsindd
||
BB
=
,
r
R
=βsin
, а т.к. угол
между
l
d
r
и
r
r
α – прямой, то ,1αsi
n
=
тогда получим:
.
d
π4
µ
dd
2
0
||
r
R
r
lI
r
R
BB
== (1.6.1)

Страницы