Электромагнетизм. Кузнецов С.И. - 14 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

14
Заменим в (1.6.1)
22
xRr += и проинтегрировав по всему конту-
ру
R
l
π2= , получим выражение для нахождения магнитной индукции
кругового тока:
()
.
π2
π4
µ
d
π4
µ
d
2
3
22
2
0
π2
0
Rπ2
0
3
0
||
xR
IR
l
r
IR
BB
R
+
===
∫∫
(1.6.2)
При 0=
x
:
,
2
µ
0
R
I
B
=
(1.6.3)
магнитная индукция в центре кругового тока.
Заметим, что в числителе (1.6.2)
m
PISRI ==
2
π – магнитный мо-
мент контура. На большом расстоянии от контура, при
x
R
<< , можно
записать:
.
2
π4
µ
3
0
x
P
B
m
= (1.6.4)
Силовые линии магнитного поля кругового тока хорошо видны в
опыте с железными опилками (рисунок 1.8).
Рисунок 1.8
1.7. Теорема Гаусса для вектора магнитной индукции
Как было показано выше, в природе нет магнитных зарядов. В
1931 г. П. Дирак высказал предположение о существовании обособлен-
ных магнитных зарядов, названных впоследствии монополи Дирака.
Однако, до сих пор они не найдены. Это приводит к тому, что линии
вектора B
r
не имеют ни начала, ни конца. Мы знаем, что поток любого
вектора через поверхность равен разности числа линий начинающихся
у поверхности и числа линий оканчивающихся внутри поверхности:
оканчнач
NNФ
−
=
.
В соответствии с вышеизложенным, можно сделать заключение,
что поток вектора B
r
через замкнутую поверхность должен быть ра-

Страницы