ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
25
Итак
∫
=
L
l
IlB
0
µµd, где I – ток, охваченный контуром L.
Эта формула справедлива и для тока произвольной формы и для
контура произвольной формы.
Если контур охватывает несколько токов, то:
,µµd
0
∫
∑
=
il
IlB (2.6.3)
т.е. циркуляция вектора B
r
равна алгебраической сумме токов, охва-
ченных контуром произвольной формы
.
Теорема о циркуляции вектора индукции магнитного поля
∫
= I
0
µld,B
r
r
позволяет легко рассчитать величину В от бесконечного
проводника с током (рисунок 2.10).
Рисунок 2.10
r
I
B
π2
µ
0
= .
Итак, циркуляция вектора магнитной индукции B
r
отлична от нуля,
если контур охватывает ток (сравните с циркуляцией вектора E
r
:
∫
= 0dlE
l
).
Такие поля, как мы уже говорили, называются
вихревыми или со-
леноидальными.
Магнитному полю нельзя приписывать потенциал, как электриче-
скому полю. Этот потенциал не был бы однозначным: после каждого
обхода по контуру он получал бы приращение
I
0
µ.
Линии напряженности
электрического поля начинаются и заканчи-
ваются на зарядах. А
магнитных зарядов в природе нет. Опыт показы-
вает, что линии B
r
всегда замкнуты (см. рисунок 1.2. и 1.7). Поэтому
теорема Гаусса для вектора магнитной индукции B
r
записывается так:
∫
=
S
0SdB
r
r
.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 23
- 24
- 25
- 26
- 27
- …
- следующая ›
- последняя »
