Электростатика. Постоянный ток. Кузнецов С.И. - 14 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

14
r
l
l
r
l
E
E
≈
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎝
⎛
+
=
+
⊥
2
1
2
2
4
отсюда
.
πε4
3
0
r
ql
r
l
EE ==
+⊥
(1.5.2)
Обозначим вектор:lР
r
r
q
= – электрический момент диполя (или ди-
польный момент) – произведение положительного заряда диполя на
плечо l
r
. Направление
P
r
совпадает с направлением l
r
, т.е. от отрица-
тельного заряда к положительному. Тогда, учитывая что
P
q
l
= полу-
чим:
3
0
πε4 r
P
E
=
⊥
, или
3
0
πε4
P
E
r
r
r
−
=
⊥
. (1.5.3)
Пример 2. На оси диполя, в точке В (рисунок 1.6):
3
0
||
πε4
2
E
r
ql
=
r
, или .
πε4
P2
E
3
0
||
r
r
r
= (1.5.4)
Пример 3. В произвольной точке
С (рисунок 1.7).
Рисунок 1.7
,1φcos3
πε4
2
3
0
+=
r
P
E
(1.5.5)
где
21
φφφ ≈≈ .
При
;
πε4
,
2
π
φφ
3
0
121
r
P
E
===
при
3
0
221
πε4
2
,0φφ
r
P
Е
=== .
Из этих примеров видно, что
напряженность электрического поля
системы зарядов равна геометрической сумме напряженностей полей
каждого из зарядов в отдельности.

Страницы