Фотометрия, геометрическая и волновая оптика. Лантух Ю.Д - 32 стр.

d; следовательно, при большом расстоянии между источниками, например при
d≈l, отдельные полосы становятся неразличимыми. Для видимого света λ0≈10-
7
 м, поэтому четкая доступная для визуального наблюдения картина имеет место
при l>>d (это условие и принималось при расчете). По измеренным значениям l,
d и λ0, используя (10), можно экспериментально определить длину световой
волны. Из выражений (8) и (9) следует, таким образом, что интерференционная
картина, создаваемая на экрана двумя когерентными источниками света, пред-
ставляет собой чередование светлых и темных полос, параллельных друг другу.
Описанная картина, однако, справедлива лишь при освещении монохроматиче-
ским светом (λ0 = const). Если использовать белый свет, представляющий собой
непрерывный набор длин волн от 0,39 мкм (фиолетовая граница спектра) до 0,75
мкм (красная граница спектра), то интерференционные максимумы для каждой
длины волны будут, согласно формуле (10), смещены друг относительно друга и
иметь вид радужных полос. Только для m=0 максимумы всех длин волн совпа-
дают и в середине экрана будет наблюдаться белая полоса, по обе стороны кото-
рой симметрично расположатся спектрально окрашенные полосы максимумов
первого, второго порядков и т.д. (ближе к белой полосе будут находиться зоны
фиолетового цвета, дальше - зоны красного света).

                       2 Экспериментальная часть
     2.1 Опыт Юнга.

      Две плоские волны, с малым углом α между направлениями распростра-
нения, в плоскости, перпендикулярной среднему направлению распростране-
ния, дают интерференционную картину (рисунок 2) в виде чередующихся тем-
ных и светлых полос. Ширина полосы (расстояние между соседними миниму-
мами или соседними максимумами):

                                 ∆x = λ α .                              (11)

                                               x

                                                       ∆x
                         α


                                                   I

                                 Рисунок 2

     Волны, пришедшие на экран Э от достаточно удаленных точечных ис-
точников S1 и S2 (рисунок 3), можно в области экрана Э считать плоскими. Оче-

     32