Фотометрия, геометрическая и волновая оптика. Лантух Ю.Д - 33 стр.

видно, α = h l , соответственно

                                   ∆ x = λl h .                        (12)


                             S1
                                       *           Э
                                   h         α

                              S2       *
                                              l

                                       Рисунок 3

      В качестве источников используются две щели, освещаемые излучением
лазера. Вследствие дифракции пучки излучения после щелей получаются рас-
ходящимися, благодаря чему перекрываются и дают интерференционную кар-
тину (рисунок 4а). Однако, при освещении щелей плоской волной пучки не ус-
певают пересечься в пределах размера l нашей установки. Поэтому мы освеща-
ем щели сходящейся волной (рисунок 4б), полученной с помощью
короткофокусной линзы и объектива.
      Ширина щелей выбирается достаточной для получения оптимальной ос-
вещенности интерференционной картины на экране. Щели здесь не являются
точечными источниками. Однако излучение в пределах каждой щели остается
достаточно когерентным (пространственно когерентным) для наблюдения кон-
трастной интерференционной картины.
      Одной из целей вашей работы в этом упражнении является проверка при-
менимости модели Юнга для описания результатов эксперимента.




                                       Рисунок 4

     Схема опыта приведена на рисунке 5. Пучок лазера превращается линзой
Л1 и объективом 0 в волну, сфокусированную в объектной плоскости Э2 линзы
микроскопа Л2 (модуль 3) с координатой риски 620 мм. При этом на экране фо-
топриемника Э3 видна яркая точка малых размеров. Исследуемые объекты (ще-

                                                                        33