Молекулярная физика. Часть 4. Ларионов А.Н - 11 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ВГУ | Воронеж

Составители: 

Рубрика: 

11
Z - геометрический напор ;
P/ρ·g - пьезометрический напор ;
υ
2
/2g - скоростной напор (рис .3).
Трехчлен вида Z+P/ρ·g+
+υ
2
/2g=Н называется гидро-
динамическим напором .
Геометрический смысл
уравнения Бернулли заключа-
ется в том, что при установив-
шемся движении идеальной
жидкости сумма трех высот
(напоров) не изменяется вдоль
элементарной струйки.
Для анализа энергетического смысла уравнения Бернулли его следует за -
писать в виде:
Z·g+P/ρ+υ
2
/2=const. ( 5 )
Здесь Z·g – удельная энергия положения (поскольку частица жидкости
массой dm, находящаяся на высоте Z, обладает потенциальной энергией
dm·g·Z, а на единицу массы приходится энергия dm·g·Z/dm=g·Z); P/ρ –
удельная энергия давления движущейся жидкости (так как частица жидкости
массой dm при давлении Р может подняться на высоту P/ρ·g и приобрести
энергию положения, равную dm·g·P/ρ·g, а на единицу массы приходится энер-
гия P/ρ); υ
2
/2 – удельная кинетическая энергия. Величина Z ·g+P/ρ+υ
2
/2=H·g
называется полной удельной механической энергией жидкости.
Энергетический смысл уравнения Бернулли для элементарной струйки
идеальной жидкости заключается в постоянстве удельной энергии вдоль струй -
ки. Следовательно , уравнение Бернулли выражает закон сохранения механиче-
ской энергии идеальной жидкости.
При движении реальной жидкости между соседними струйками возника -
ют силы трения, на преодоление которых затрачивается часть энергии жидко -
сти. Поэтому для описания движения реальной жидкости в уравнение Бернулли
необходимо ввести поправку на потери напора при переходе от одного сечения
струйки (1) к другому (2), расположенному ниже по течению . Обозначая потери
напора символом h
1-2
, уравнение Бернулли можно записать в виде:
Z
1
+P
1
/ρ·g+υ
1
2
/2g = Z
2
+P
2
/ρ·g+υ
2
2
/2g + h
1-2
, ( 6 )
или
Е
1
= Е
2
+ h
1-2
. 
                                    11

      Z - геометрический напор;
      P/ρ·g - пьезометрический напор;
      υ2/2g - скоростной напор (рис.3).

     Трехчлен вида Z+P/ρ·g+
  2
+υ /2g=Н называется гидро-
динамическим напором.
      Геометрический смысл
уравнения Бернулли заключа-
ется в том, что при установив-
шемся движении идеальной
жидкости сумма трех высот
(напоров) не изменяется вдоль
элементарной струйки.
      Для анализа энергетического смысла уравнения Бернулли его следует за-
писать в виде:
                          Z·g+P/ρ+υ2/2=const.                       (5)
      Здесь Z·g – удельная энергия положения (поскольку частица жидкости
массой dm, находящаяся на высоте Z, обладает потенциальной энергией
dm·g·Z, а на единицу массы приходится энергия dm·g·Z/dm=g·Z); P/ρ –
удельная энергия давления движущейся жидкости (так как частица жидкости
массой dm при давлении Р может подняться на высоту P/ρ·g и приобрести
энергию положения, равную dm·g·P/ρ·g, а на единицу массы приходится энер-
           2                                                       2
гия P/ρ); υ /2 – удельная кинетическая энергия. Величина Z·g+P/ρ+υ /2=H·g
называется полной удельной механической энергией жидкости.
      Энергетический смысл уравнения Бернулли для элементарной струйки
идеальной жидкости заключается в постоянстве удельной энергии вдоль струй-
ки. Следовательно, уравнение Бернулли выражает закон сохранения механиче-
ской энергии идеальной жидкости.
      При движении реальной жидкости между соседними струйками возника-
ют силы трения, на преодоление которых затрачивается часть энергии жидко-
сти. Поэтому для описания движения реальной жидкости в уравнение Бернулли
необходимо ввести поправку на потери напора при переходе от одного сечения
струйки (1) к другому (2), расположенному ниже по течению. Обозначая потери
напора символом h1-2 , уравнение Бернулли можно записать в виде:

               Z1 +P1 /ρ·g+υ12/2g = Z2 +P2 /ρ·g+υ22/2g + h1-2 ,    (6)
или
                              Е1 = Е2 + h1-2 .

Страницы