Молекулярная физика. Часть 4. Ларионов А.Н - 12 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ВГУ | Воронеж

Составители: 

Рубрика: 

12
Линия b-b, проведенная через концы отрезков, полученных суммирова -
нием трех слагаемых Z+P/ρ·g+υ
2
/2g (рис .4), называется линией полного напо-
ра, причем она понижается в направлении течения тем сильнее, чем больше по -
тери напора .
Линия пьезометри -
ческого напора может
как снижаться, так и по -
вышаться в зависимости
от характера изменения
скорости вдоль струйки.
Отношение потерь
напора h
1-2
по длине Δℓ
к самой длине называет -
ся средним гидравличес-
ким уклоном :
i= h
1-2
/Δℓ.
Величина
i
ср.пьез.
=[(Z
1
+P
1
/ρ·g) – (Z
2
+P
2
/ρ·g)]/(ℓ
2
- ℓ
1
)
называется средним пьезометрическим уклоном , который может быть положи-
тельным, равным нулю и отрицательным.
В общем случае при установившемся движении поток жидкости можно
представить в виде совокупности элементарных струек, имеющих различные
значения углов расхождения θ и различные радиусы кривизны r . Частный слу-
чай движения потока, при котором он испытывает слабую деформацию , так что
элементарные струйки остаются параллельными друг другу (θ→ 0), а радиусы
их кривизны можно считать бесконечно большими (r→∞), называется плавно
изменяющимся. Живые сечения потока при плавно изменяющемся движении
являются практически плоскими. Векторы скорости движения частиц в таких
сечениях являются коллинеарными и направлены перпендикулярно плоскости
живого сечения . При плавно изменяющемся движении распределение давления
по живому сечению удовлетворяет основному уравнению гидростатики.
Выведем уравнение Бернулли для потока реальной жидкости в случае
плавно изменяющегося движения.
Энергия, переносимая элементарной струйкой реальной жидкости через
живое сечение 1 – 1 за время dt, может быть выражена следующим уравнением :
dE
1
=ρ·g·dQ·(Z
1
+P
1
/ρ·g+υ
1
2
/2g).
Энергия, переносимая всеми элементарными струйками в живом сечении,
равна : 
                                      12

      Линия b-b, проведенная через концы отрезков, полученных суммирова-
                                2
нием трех слагаемых Z+P/ρ·g+υ /2g (рис.4), называется линией полного напо-
ра, причем она понижается в направлении течения тем сильнее, чем больше по-
тери напора.
      Линия пьезометри-
ческого напора может
как снижаться, так и по-
вышаться в зависимости
от характера изменения
скорости вдоль струйки.
      Отношение потерь
напора h1-2 по длине Δℓ
к самой длине называет-
ся средним гидравличес-
ким уклоном:
      i= h1-2 /Δℓ.
     Величина

              iср.пьез.=[(Z1 +P1 /ρ·g) – (Z2 +P2 /ρ·g)]/(ℓ2 - ℓ1)

называется средним пьезометрическим уклоном, который может быть положи-
тельным, равным нулю и отрицательным.
      В общем случае при установившемся движении поток жидкости можно
представить в виде совокупности элементарных струек, имеющих различные
значения углов расхождения θ и различные радиусы кривизны r. Частный слу-
чай движения потока, при котором он испытывает слабую деформацию, так что
элементарные струйки остаются параллельными друг другу (θ→0), а радиусы
их кривизны можно считать бесконечно большими (r→∞), называется плавно
изменяющимся. Живые сечения потока при плавно изменяющемся движении
являются практически плоскими. Векторы скорости движения частиц в таких
сечениях являются коллинеарными и направлены перпендикулярно плоскости
живого сечения. При плавно изменяющемся движении распределение давления
по живому сечению удовлетворяет основному уравнению гидростатики.
      Выведем уравнение Бернулли для потока реальной жидкости в случае
плавно изменяющегося движения.
      Энергия, переносимая элементарной струйкой реальной жидкости через
живое сечение 1 – 1 за время dt, может быть выражена следующим уравнением:

                     dE1 =ρ·g·dQ·(Z1 +P1 /ρ·g+υ12/2g).
     Энергия, переносимая всеми элементарными струйками в живом сечении,
равна:

Страницы