Молекулярная физика. Часть 4. Ларионов А.Н - 14 стр.

                                      14


      ρ⋅g             ρ⋅g 3                 2 α ⋅u
                                                   2
          ⋅ ∫υ ⋅ dω =
              3
                          ⋅u ⋅ dω =ρ ⋅ g ⋅ Q ⋅
      2⋅g ω           2⋅g                      2⋅g
     Тогда энергию всего потока можно выразить уравнением:


                             P                 α ⋅u 2
           E =ρ ⋅ g ⋅ ( Z +     ) ⋅ Q +ρ ⋅ g ⋅        ⋅ Q.
                            ρ⋅g                2⋅g
     Удельная энергия потока равна:


                             E          P  α ⋅u 2
               E óä.   =          =Z +    +       .
                         ρ ⋅ g ⋅Q      ρ⋅g 2⋅g
      Таким образом, уравнение Бернулли для потока реальной жидкости отли-
чается от уравнения для элементарной струйки тем, что скоростной напор по-
тока, определяемый средней скоростью, содержит множитель α , называемый
коэффициентом Кориолиса.
      Значение этого коэффициента зависит от того, насколько равномерно
распределена скорость в живом сечении потока. Этот коэффициент больше еди-
ницы (за исключением случая, когда местные скорости в данном сечении равны
между собой, в этом случае α≈1) и при обычном распределении скоростей
приблизительно равен 1,1.
      Таким образом, для потока реальной жидкости уравнение Бернулли сле-
дует записывать в следующем виде:


              P1  α1 ⋅u12        P2  α 2 ⋅u22
        Z1 +     +        =Z 2 +    +         +h1−2 .
             ρ⋅g 2⋅g            ρ⋅g   2⋅g                           (7)

                       1.5. Внезапное расширение потока

     В случае внезапного расширения потока необходимо учитывать дополни-
тельные потери напора, определяемые формулой:
                                         2
                                      u
                             ∆h =ς ⋅     ,
                                     2⋅g