Молекулярная физика. Ларионов А.Н - 18 стр.

                                    18
     Для сферы R1=R2=R, где R – радиус сферы, добавочное давление
равно:
                                      2 ⋅σ
                                 p=        .
                                       R
     Определим добавочное давление, создаваемое по-верхностью цилиндри-
ческой формы (рис.22). В качестве одного из нормальных сечений выберем
сечение, распо-

ложенное вдоль образующей цилиндра. Это сечение представляет собой пря-
мую, для которой R1=∞. Второе, перпендикулярное ему сечение, представля-
ет собой окружность, радиус которой R2 равен радиусу цилиндра R. Добавоч-
ное давление под цилиндрической поверхностью равно:
                                    σ
                                  p= .
                                    R
                6. ЯВЛЕНИЯ НА ГРАНИЦЕ ЖИДКОСТИ И
              ТВЕРДОГО ТЕЛА. КАПИЛЛЯРНЫЕ ЯВЛЕНИЯ

      При изучении контакта жидкости с твердым телом необходимо учиты-
вать как силы взаимодействия между молекулами жидкости, так и силы взаи-
модействия между молекулами жидкости и твердого тела. При этом возможны
два случая: 1) силы взаимодействия между молекулами жидкости больше, чем
силы взаимодействия между молекулами жидкости и твердого тела; 2) силы
взаимодействия между молекулами жидкости меньше, чем силы взаимодейст-
вия между молекулами жидкости и твердого тела.
      В первом случае имеет место несмачивание жидкостью твердого тела.
При несмачивании в слое жидкости, прилегающем к твердому телу, результи-
рующая сила направлена в сторону жидкости. В равновесном состоянии по-
верхность жидкости нормальна силе, вследствие чего поверхность несмачи-
                                         вающей жидкости у вертикальной
                                         стенки располагается, как показано
                                         на рис.23.а. Капля несмачивающей
                                         жидкости принимает на горизон-
                                         тальной поверхности форму при-
                                         плюснутой сферы (рис.23.б). Угол
                                         ϑ между касательной к поверхно-
                                         сти жидкости и поверхностью твер-
                                         дого тела называется краевым уг-
лом. В случае несмачивания крае-вой угол тупой: ϑ ≥π/2. При ϑ =π имеет
                                место полное несмачивание.
                                     Во втором случае, когда силы взаимо-
                                действия между молекулами жидкости
                                 меньше, чем силы взаимодействия между