ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
147
Момент от сил инерции имеет следующее представление бесконечным рядом Фурье:
()
∑
+= .sin
kjaj
tkMM
r
εω
С другой стороны имеем
()
()
()
....,
4sin
4
3sin
4
3
2sin
2
1
sin
4
2cos2sin
2
cos2sin
2
2cossincossin
2coscos
cos
sin
cos
sin
4321
2
22
2
2222
++++≅
≅
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎝
⎛
−−−≅
≅
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎝
⎛
+++×
×≅+
+
−≅
≅
+
==
jjjj
j
jj
jjj
MMMM
Rm
RmRm
RPRTM
α
λ
αλαα
λ
ω
αα
λ
αα
λ
ααλαα
ωαλα
β
βα
ω
β
β
α
где −
j
T тангенциальная сила инерции;
−
α
угол поворота коленчатого вала; −
β
угол
отклонения шатуна от оси цилиндра;
−
λ
постоянная кривошипно-шатунного меха-
низма.
4.3.3. Суммирование гармоник
k
jakã
MM ,
Гармонический анализ моментов
k
jakã
MM , обычно осуществляется для режима мак-
симальной мощности. Значение амплитуд гармоник для другого режима
x
находят,
умножая полученные амплитуды
akã
M на отношение индикаторных давлений
()
()
,
0
N
i
x
i
p
p
а амплитуды
k
ja
M − на отношение оборотов двигателя в квадрате .
2
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎝
⎛
N
x
n
n
Суммирова-
ние гармоник
jkakã
MM , одного порядка и режима производят графически сложением
их векторов для
,0
=
t
ω
когда вектор
jk
M направлен по горизонтальной оси, а вектор
akã
M составляет с этой осью угол
k
г
ε
(рис. 4. 5).
Рис. 4. 5
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 146
- 147
- 148
- 149
- 150
- …
- следующая ›
- последняя »
