ВУЗ:
Составители:
19
тает. Вследствие этого за силой должны возникать разрывы сплошно-
сти (для реальных грунтовых оснований).
Предлагаются [7, 8] приближённые методы снижения растяги-
вающих напряжений, например, введением двойных сил [7, 8] или
принятие их равным нулю.
Плоские задачи теории упругости. Задача Фламана [8, 32].
Относится к числу статических задач теории упругости. Областью,
занятой упругой средой, в данной задаче является полупространство
∞
<
≤
z0
(рис. 4). Граница области z = 0 свободна от напряжений везде,
за исключением оси у, вдоль которой приложена линейная нагрузка
равномерной интенсивности Ρ.
Рассматриваемая задача принадлежит к классу задач плоской де-
формации. Это обусловлено структурой области и граничных условий:
очевидно, что все плоскости, перпендикулярные оси у, являются в
данной задаче равноправными, поэтому все искомые функции не зави-
сят от координаты у.
Следовательно, достаточно рассмотреть только одну из таких
плоскостей, например плоскость XOZ. Также очевидно, что компонен-
та ν вектора смещения вдоль оси у тождественно равна нулю, однако
нормальное напряжение σ
y
отлично от нуля. Из сказанного следует,
что вектор смещения в задачах этого класса равен
,kwiuS +=
а из соотношений Коши – что тензор деформации имеет вид
εγ
γε
=
zxz
xzx
0
2
1
000
2
1
0
Э
.
M(x;y;z)
Y
Z
P
X
О
Рис. 4. Схема к задаче Фламана
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 17
- 18
- 19
- 20
- 21
- …
- следующая ›
- последняя »
