Электричество и магнетизм. - 17 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МИРЭА | Москва

Рубрика: 

18
У изотропных диэлектриков любого типа вектор Р связан с
напряженностью электрического поля в той же точке простран-
ства (при условии, что напряженность внешнего поля много
меньше напряженности внутриатомных полей) соотношением
ЕР
0
r
r
κε
= , (2.4)
где
κ − диэлектрическая восприимчивость,− постоянная, завися-
щая от свойств данного вещества.
В случае полярных диэлектриков ориентирующему дейст-
вию внешнего поля мешает тепловое движение молекул, стре-
мящееся “разбросать” их дипольные моменты по всем направле-
ниям. В результате устанавливается некоторая преимуществен-
ная ориентация дипольных моментов в направлении поля. Ока-
зывается, что при постоянной напряженности поля диэлектриче-
ская восприимчивость обратно пропорциональна температуре.
2.3. Связанные заряды
На рис.2.2 диэлектрик показан в виде параллелепипеда. Вы-
деленные малые объемы
Δ
V − эллипсоиды. В отсутствии поля
дипольный момент объема
Δ
V равен нулю. При включении
внешнего поля диэлектрик поляризуется, дипольные моменты
объемов
Δ
V отличны от нуля.
Е
Мы видим, что на торцах параллелепипеда появляются не-
скомпенсированные положительные и отрицательные заряды.
Это индукционные заряды, появляющиеся в результате поляри-
зации диэлектрика. Их называют
связанные заряды, этим терми-
ном хотят подчеркнуть, что свобода перемещения связанных за-
рядов весьма ог-
раничена.
0
=0
Е
0
Е
0
Е
′
Установим
связь между век-
тором поляриза-
ции Р и поверхно-
стной плотностью
связанных заря-
дов.
Рис.2.2
Пусть диэлектрик однороден и смещение зарядов одинаково 
                              18

     У изотропных диэлектриков любого типа вектор Р связан с
напряженностью электрического поля в той же точке простран-
ства (при условии, что напряженность внешнего поля много
меньше напряженности внутриатомных
                          r        r   полей) соотношением
                          Р = κε 0 Е ,                   (2.4)
где κ − диэлектрическая восприимчивость,− постоянная, завися-
щая от свойств данного вещества.
     В случае полярных диэлектриков ориентирующему дейст-
вию внешнего поля мешает тепловое движение молекул, стре-
мящееся “разбросать” их дипольные моменты по всем направле-
ниям. В результате устанавливается некоторая преимуществен-
ная ориентация дипольных моментов в направлении поля. Ока-
зывается, что при постоянной напряженности поля диэлектриче-
ская восприимчивость обратно пропорциональна температуре.
                   2.3. Связанные заряды
     На рис.2.2 диэлектрик показан в виде параллелепипеда. Вы-
деленные малые объемы ΔV − эллипсоиды. В отсутствии поля
дипольный момент объема ΔV равен нулю. При включении
внешнего поля диэлектрик поляризуется, дипольные моменты
объемов ΔV отличны от нуля.
     Мы видим, что на торцах параллелепипеда появляются не-
скомпенсированные положительные и отрицательные заряды.
Это индукционные заряды, появляющиеся в результате поляри-
зации диэлектрика. Их называют связанные заряды, этим терми-
ном хотят подчеркнуть, что свобода перемещения связанных за-
                                             рядов весьма ог-
                                             раничена.
                                                  Установим
                                    Е′       связь между век-
                                             тором поляриза-
     Е0=0            Е0                      ции Р и поверхно-
                                    Е0
                   Рис.2.2                   стной плотностью
                                             связанных заря-
дов.
     Пусть диэлектрик однороден и смещение зарядов одинаково

Страницы