Электричество и магнетизм. - 26 стр.

                             27

     Выделим на поверхности
                                             Е1    Е2
проводника малый участок ΔS.
Поле Е вблизи поверхности (вне
ее) складывается из поля Е1, соз-                     ΔS
данного зарядами, лежащими на
ΔS, и поля Е2, создаваемого всеми
                                                 Е1 ′
другими источниками вне ΔS
(рис.2.9).                                   Рис.2.9
     Заряды, принадлежащие ΔS, создают поле с обеих сторон
элемента, причем Е1=−Е1′.
     Поле Е2 снаружи и поле Е1′ внутри проводника по закону
непрерывности нормальной компоненты на границе раздела
должны быть одинаковы, т.е. Е2=Е2′.
     Но поле внутри проводника отсутствует, следовательно,
должно выполняться условие Е2′=−Е1r′. Откуда
                          r    r   Е
                          Е1 = Е2 = .
                                    2
     Напряженность поля вблизи поверхности проводника со-
стоит из двух равных частей, одна из которых создается заря-
дами данного элемента поверхности, а вторая − всеми осталь-
ными зарядами вне этого элемента поверхности.
2.7.5.    Экранировка
     Как показано выше, поле и свободные заряды внутри про-
водника отсутствуют, следовательно, удалив внутреннюю часть
проводника, мы не внесем никаких изменений в распределение
электрических полей во внешней и внутренней областях провод-
ника.
     Таким образом, тонкостенная замкнутая проводящая обо-
лочка является экраном для внешних электрических полей
(рис.2.10а). Этот факт используется в радиотехнике для защиты
от внешних наводок чувствительных элементов радиосхем.