Курс общей физики. Электричество и магнетизм. Часть 3. Либерман З.А - 16 стр.

                                       16


                                        Реш ени е:
  Согласно з акону Ф арадея,

                            εсамои нд =     −N
                                                    dФ
                                                    dt
Поток напряж ени й магни тного поля ч ерез контур прямо пропорци онален

току в этомконтуре: Ф    ~ L, и ли Φ = LJ       .

                              εсамои нд = − L dJ ,
                                                    dt
гдеL – и ндукти в ность, следов ательно,
                                   dΦ        dJ
                               −      N = −L    ,
                                   dt        dt
т.к. мы определяемсредню ю , а немгнов енную э.д.с., то


              ∆Φ    ∆J                                                 N ∆Φ
          N      =L    , N ⋅ ∆Φ = L ⋅ ∆J ,               отсю да L =        ,
              ∆t    ∆t                                                  ∆J
                            800 ⋅ 2, 4 ⋅10−3 Вб
                         L=                     = 0,16 Г н ,
                             (14, 5 − 2, 5) Α

                                εср = − L ∆J
                                               ∆t

                             εср     = −0,16
                                               14,5 − 2,5
                                                          = −13B
                                                  0,15

Знак ми нус показ ыв ает, ч то в оз ни каю щая э.д.с. и ндукци и препятств ует
нарастани ю тока.
  Э .д.с. и ндукци и мож но най ти и и з основ ной ф ормулы для э.д.с. и ндукци и :

                                εи нд = − N ∆Ф
                                               ∆t