ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
54
Здесь
22
2
1
1
2
1
2
,
4
2
K
k
bk
qm
K
qK
q
.
Как видно, решение (2.24) при
1
представляет собой сумму двух
решений в виде стоячих волн, одна из которых убывает, а другая нарастает
по амплитуде вдоль оси Z по экспоненциальному закону с постоянной
равной
2
1
2
K
q
. При
1
полное решение представляет собой биение
с пространственной частотой
2
1
2
K
q
.
2.4. Диэлектрическое зеркало, основанное на эффекте
брэгговского отражения
В предыдущих параграфах представлены решения для
электромагнитного поля в среде с одномерной модуляцией. Показано, что
при малой глубине модуляции в окрестности брэгговского условия
решение с достаточной точностью может быть представлено двумя
пространственными гармониками. Полученные результаты мы будем
использовать в этом параграфе для анализа свойств брэгговского
отражателя, представляющего собой участок модулированной среды с
одномерной модуляцией (рис. 11), ограниченный параллельными
плоскостями.
Результаты следующего ниже анализа справедливы не только для
среды с одномерной модуляцией диэлектрической проницаемости. Они
могут быть распространены на брэгговские отражатели в открытых
волноводах для электромагнитных волн, а также на брэгговские
отражатели поверхностных акустических волн. Возможность
распространения результатов анализа для среды с одномерной модуляцией
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 52
- 53
- 54
- 55
- 56
- …
- следующая ›
- последняя »
