Методы связанных волн расчета оптических покрытий. Ловецкий К.П - 83 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

РУДН | Москва

Составители: 

Рубрика: 

83
Подставляя (4.43), (4.44) в это уравнение, получим:
11, , 1, 0 1, 1, 0 1,
1
12, , 2, 0 2, 2, 0 2,
1
( ) exp( ) exp( ( ))
exp( ) exp( ( )) ,
n
yi i m m m m m
m
n
i m m m m m
m
S z v c k q z c k q z d
v c k q z c k q z d
(4.45)
где
11
11 1 1 12 0 2 1 1,
, ( / ) ,
y x m
V A WQ V k k A K W Q diag q
.
Аналогично из (4.32) получаем
11
yi xi x y xi
U B S z K E K U
.
Подставляя (4.43), (4.44) в последнее соотношение, получаем:
21, , 1, 0 1, 1, 0 1,
1
22, , 2, 0 2, 2, 0 2,
1
( ) exp( ) exp( ( ))
exp( ) exp( ( )) ,
n
yi i m m m m m
m
n
i m m m m m
m
U z v c k q z c k q z d
v c k q z c k q z d
(4.46)
где
1 1 1
21 0 1 22 2 2 2 2,
( / ) , ,
y x m
V k k B K E W V B W Q Q diag q
.
Таким образом, мы получили четыре группы уравнений для
неопределенных коэффициентов
1, m
c
,
1, m
c
,
2,m
c
,
2,m
c
.
4.7. Граничные условия
Граничные условия для уравнений (4.43) – (4.46) определяются
условием непрерывности тангенциальных компонент электрического и
магнитного векторов решения на верхней (z = 0) и нижней (z = d) границах
области периодичности.
Для каждой из границ областей (I, II) у нас есть по четыре
тангенциальных компоненты для амплитуд
,
p
поляризаций:
Для
поляризации:
,I or II s gs
EE
, (4.47)
,I or II s gs
HH
. (4.48)

Страницы